固体物理题库第一章晶体的结构

第一章 晶体的结构

一、填空体（每空1分）

1. 晶体具有的共同性质为。

2. 对于简立方晶体，如果晶格常数为a，它的最近邻原子间距为

1：1 ，配位数为 6 。

3. 对于体心立方晶体，如果晶格常数为a/2a邻原子间距为 a ，原胞与晶胞的体积比 1：2 ，配位数为 8 。 4. 对于面心立方晶体，如果晶格常数为a

邻原子间距为 a ，原胞与晶胞的体积比 1：4 ，配位数为 12 。

5. 面指数(h1h2h3)所标志的晶面把原胞基矢a1,a2,a3分割,其中最靠近原点的平面在a1,a2,a3上的截距分别为__1/h1_,_1/h2__,__1/h3_。

6. 7. 8. 排（结构）等，例如金属钠（Na）是体心立方（结构），铜（Cu）晶体属于面心立方结构，镁（Mg）晶体属于六角密排结构。

9. 对点阵而言，考虑其宏观对称性，他们可以分为个晶系，如果还考虑其平移对称性，则共有14种布喇菲格子。

10.晶体结构的宏观对称只可能有下列10 10种对称素对应的对称操作只能组成个点群。

11. 晶体按照其基元中原子数的多少可分为 和 ，其中简单晶格基元中有 1 个原子。

12. 晶体原胞中含有 个格点。

13. 魏格纳-塞茨原胞中含有

二、基本概念 1. 原胞

原胞：晶格最小的周期性单元。 2. 晶胞

结晶学中把晶格中能反映晶体对称特征的周期性单元成为晶胞。 3. 散射因子

原子内所有电子在某一方向上引起的散射波的振幅的几何和，与某一电子在该方向上引起的散射波的振幅之比。 4. 几何结构因子

原胞内所有原子在某一方向上引起的散射波的总振幅与某一电子在该方向上所引起的散射

波的振幅之比。 5. 配位数

晶体内最近邻原子数 8. 简单晶格

基元中只含一个原子的晶体 9. 复式晶格

基元中含两个或两个以上原子的晶体

10.几何结构因子：原胞内所有原子在某一方向上引起的散射波的总振幅与某一电子在该方向上所引起的散射波的振幅之比。 11. 几何结构因子

原胞内所有原子在某一方向上引起的散射波的总振幅与某一电子在该方向上所引起的散射波的振幅之比。

12. 结点：空间点阵中的点子代表着结构中相同的位置，称为结点。

13. 晶格：通过点阵中的结点，可以做许多平行的直线族和平行的平面，这样点阵就成为一些网格，称为晶格

14. 维格纳-赛兹原胞(W-S原胞)：以某一阵点为原点，原点与其它阵点连线的中垂面(或中垂线) 将空间划分成各个区域。围绕原点的最小闭合区域为维格纳-赛兹原胞。 一个维格纳-赛兹原胞平均包含一个结点,其体积等于固体物理学原胞的体积。 15. 点阵常数(晶格常数)：布喇菲原胞（晶胞）棱边的长度。 16. 致密度：晶胞内原子所占的体积和晶胞体积之比。

三、简答题

1. 倒格矢与正格矢有什么关系。 1）倒格矢与正格矢互为倒格矢

2）倒格原胞与正格原胞的体积比等于（2π）3



3）倒格矢Khh1b1h2b2h3b3与正格子晶面族（h1h2h3）正交。 

4）倒格矢Kh的模与晶面族（h1h2h3）的面间距成反比。

2.晶体的主要特征有哪些？

答：1）长程有序与周期性 2）自限性 3）各向异性

3. 晶体宏观对称性的基本对称操作有哪些？（5分）

答：有1、2、3、4和5次旋转对称轴及4次旋转反演轴，中心反演操作i，镜面操作m。

4. 解理面是面指数低的晶面还是指数高的晶面？为什么？

答：晶体容易沿解理面劈裂，说明平行于解理面的原子层之间的结合力弱，即平行解理面的原子层的间距大. 因为面间距大的晶面族的指数低, 所以解理面是面指数低的晶面.

a

ijk的晶体为何种结构?为什么? 2

答：有已知条件, 可计算出晶体的原胞的体积

a3

a1a2a3.

2

由原胞的体积推断, 晶体结构为体心立方.我们可以构造新的矢量

a

ua3a1=ijk,

2a

va3a2=ijk,

2

a

wa1a2a3=ijk.

2

a

u,v,w满足选作基矢的充分条件.可见基矢为 a1=ai, a2=aj, a3=ijk的

2

5. 基矢为a1=ai, a2=aj, a3=















晶体为体心立方结构。

6. 在结晶学中, 晶胞是按晶体的什么特性选取的? 答： 在结晶学中, 晶胞选取的原则是既要考虑晶体结构的周期性又要考虑晶体的宏观对称性.

7. 六角密积属何种晶系? 一个晶胞包含几个原子?

答：六角密积属六角晶系, 一个晶胞(平行六面体)包含两个原子.

8. 高指数的晶面族与低指数的晶面族相比, 对于同级衍射, 哪一晶面族衍射光弱? 为什么? 答： 对于同级衍射, 高指数的晶面族衍射光弱, 低指数的晶面族衍射光强. 低指数的晶面族面间距大, 晶面上的原子密度大, 这样的晶面对射线的反射(衍射)作用强. 相反, 高指数的晶面族面间距小, 晶面上的原子密度小, 这样的晶面对射线的反射(衍射)作用弱. 另外, 由布拉格反射公式

可知, 面间距

大的晶面, 对应一个小的光的掠射角

.

. 面间距

小的晶面, 对应一

个大的光的掠射角

越大, 光的透射能力就越强, 反射能力就越弱.

9. 试述晶态、非晶态、准晶、多晶和单晶的特征性质。

答：晶态固体材料中的原子有规律的周期性排列，称为长程有序；非晶态固体材料中的原子不是长程有序地排列，但在几个原子的范围内保持着有序性，或称为短程有序；准晶态是介于晶态和非晶态之间的固体材料，其特点是原子有序排列，但不具有平移周期性。 晶体又分为单晶体和多晶体：整块晶体内原子排列的规律完全一致的晶体称为单晶体；而多晶体则是由许多取向不同的单晶体颗粒无规则堆积而成的。

10. 温度升高时, 衍射角如何变化? X光波长变化时, 衍射角如何变化? 答：温度升高时, 由于热膨胀, 面间距

逐渐变大. 由布拉格反射公式

可知, 对应同一级衍射, 当X光波长不变时, 面间距

逐渐变大, 衍射角

逐渐变小.所

随之

以温度升高, 衍射角变小. 当温度不变, X光波长变大时, 对于同一晶面族, 衍射角

变大.

11. 晶格点阵与实际晶体有何区别和联系？

答：晶体点阵是一种数学抽象，其中的格点代表基元中某个原子的位置或基元质心的位置，也可以是基元中任意一个等价的点。当晶格点阵中的格点被具体的基元代替后才形成实际的晶体结构。晶格点阵与实际晶体结构的关系可总结为：晶格点阵＋基元＝实际晶体结构。 12. 六角密积结构是复式格子还是简单格子，平均每个原胞包含几个原子，属于哪种晶系? 答：六角密积结构是复式格子，平均每个原胞包含2个原子，属于六角晶系。 13. 晶体Si、Cu、CsCL、NaCL和ZnS的结构分别属于那种点阵形式？

答：Si：面心立方；Cu：面心立方；CsCL：体心立方；NaCL：面心立方；ZnS：面心立方

14. 金刚石晶体的基元含有几？其晶胞含有几个碳原子？原胞中有几个碳原子？是复式格子还是简单格子？

答：金刚石晶体的基元含有2个原子，晶胞含有8碳原子，原胞中有2原子,复式格子. 15. 写出金属Mg和GaAs晶体的结构类型。 答：六角密堆，金刚石。

16. 以堆积模型计算由同种原子构成的同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比. 答：设原子的半径为R, 体心立方晶胞的空间对角线为4R, 晶胞的边长为4R/, 晶胞的体积为4R/, 一个晶胞包含两个原子, 一个原子占的体积为4R/3/2,单位体积晶体

3

3

中的原子数为2/4R/; 面心立方晶胞的边长为4R/2, 晶胞的体积为4R/2, 一个晶胞包含四个原子, 一个原子占的体积为4R/2/4, 单位体积晶体中的原子数为

3



3



3

2

/233

4/4R/2. 因此, 同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比为=0.272.

3



17.与晶列[l1l2l3]垂直的倒格面的面指数是什么?

答：正格子与倒格子互为倒格子. 正格子晶面(h1h2h3)与倒格式

Khh1b1+h2b2+h3b3垂直, 则倒格晶面(l1l2l3)与正格矢Rll1a1+ l2a2+ l3a3正

交. 即晶列[l1l2l3]与倒格面(l1l2l3) 垂直.

18. 分别指出简单立方 体心立方 面心立方倒易点阵类型

答：简单立方 面心立方 体心立方

19. 在晶体衍射中，为什么不能用可见光？ 答：晶体中原子间距的数量级为10应小于10

10

10

米，要使原子晶格成为光波的衍射光栅，光波的波长

7

米. 但可见光的波长为7.64.010

米, 是晶体中原子间距的1000倍. 因此,

在晶体衍射中，不能用可见光.

20. 写出晶体绕直角坐标X、Y和Z轴转动θ角的操作矩阵和中心反演的操作矩阵。 答：晶体绕直角坐标X、Y和Z轴转动θ角的操作矩阵分别为：

01s Ax0co0sincos

sin，Azsin

cos00

sin

cos0

0cos

00 ，Ay1sin0sin

10 0cos

100

中心反演的操作矩阵为A010。 001

21.分别在体心立方和面心立方晶体的晶胞中画出其原胞，并给出他们晶胞基矢与原胞基矢

的关系。

答：体心立方和面心立方晶体的晶胞中的原胞：

体心立方 面心立方

aaa

体心立方：a1(ijk)，a2(ijk)，a3(ijk)

222aaa

面心立方：a1(jk)，a2(ik)，a3(ij)

222

22. 在立方晶胞中，画出（100）、（111）和（210）晶面。

解：

23.在立方晶胞中，画出（０２１）和（０１１）晶面。 解：

a四、证明计算

1. 劳厄方程与布拉格公式是一致的。

b

c cab

证明：由坐标空间劳厄方程： 与正倒格矢关系 比较可知：若

Rl(kk0)2

Rlkh2

khk0成立

kh，则方向产生衍射光，khk0式

即入射波矢0，衍射波矢之差为任意倒格矢

称为倒空间劳厄方程又称衍射三角形。

现由倒空间劳厄方程出发，推导Blagg公式，弹性散射



由倒格子性质，倒格矢kh垂直于该晶面族。所以，kh的垂直平分面必与该晶面族平行。 由图可得知：

4

|kh|=2kSin＝

k

'h

Sin

(A) ）

'

h|＝

又若|若

|为该方向的最短倒格矢，由倒格矢性质有：|K

2d

kh不是该方向最短倒格失，由倒格子周期性

'h

2k|k| h＝n||＝d.n （B） -

比较（A）、（B）二式可得 2dSin＝n

即为Blagg公式。

2. 证明不存在5度及6度以上的旋转对称轴。

如下图所示， A , B 是同一晶列上 O 格点的两个最近邻格点．如果绕通过 O 点并垂直子纸面的转轴顺时针旋转θ角，则 A 格点转到A点．若此时晶格自身重合．A点处原来必定有一格点．如果再绕通过 O 点的转轴逆时针旋转θ角，则晶格又恢复到未转动时的状态，

但逆时针旋转θ角，B格点转到B点处，说明B处原来必定有一格点．可以把格点看成分布在一族相互平行的晶列．由下图可知，AB晶列与 AB 晶列平行．平行的晶列具有相同的周期，若设该周期为 a ，则有

AB2a|cos|ma

其中m为整数，由余弦的取值范围可得

|cos|

于是可得

m12

m0:

3

2,

2

245

m1:,,,

3333

m2:,2

因为逆时针旋转 3π/2，4π/3，5π/3分别等于顺时针旋转π/2，2π/3，π/3，所以晶格对称转动所允许的独立转角为

2,,

上面的转角可统一写成

2,,323

2

,n1,2,3,4,6n

称n为转轴的度数．由此可知，晶格的周期性不允许有 5 度及6度以上的旋转对称轴。

3. 证明倒格子矢量Ghb1h2h3)的晶面系。 11h2b2h3b3垂直于密勒指数为(h

证明：因为CA

a1a3aa

,CB23，Ghb11h2b2h3b3 h1h3h2h3

利用aibj2ij，容易证明

Gh1h2h3CA0Gh1h2h3CB0

所以，倒格子矢量Ghb1h2h3)的晶面系。 11h2b2h3b3垂直于密勒指数为(h

4. 体心立方和面心立方点阵的倒易点阵 证明体心立方点阵的倒易点阵是面心立方点阵．反之，面心立方点阵的倒易点阵是体心立方点阵． [证明]

选体心立方点阵的初基矢量，

a1

a

ˆyˆzˆ x2a

ˆyˆzˆ a2x2a

ˆyˆzˆ a3x2

ˆ,yˆ,zˆ是平行于立方体边的正交的单位矢量。 其中a是立方晶胞边长，x

初基晶胞体积Vca1a2a3根据式(2．1)计算倒易点阵矢量

13

a 2

b1

222a2a3,b2a3a1,b3a1a2 VcVcVc

ˆxVcab1a2a322

a2ˆx

Vcab2a3a122

a2

ˆya2a2ˆya2a2

ˆz

aa2

ˆyˆ x

22a2

ˆzaa2

ˆzˆ y

22a2

ˆx

Vcab3a1a222

a2

于是有：

ˆya2a2ˆz

aa2

ˆ ˆxz

22a2

b1

222

ˆyˆ,b2ˆzˆ ˆ,b3ˆxxyzaaa

显然b1,b2,b3正是面心立方点阵的初基矢量，故体心立方点阵的倒易点阵是面心立方点阵，立方晶胞边长是4a．

同理，对面心立方点阵写出初基矢量

a

ˆyˆ x2a

ˆzˆ a2y2a

ˆ ˆxa3z2a1

初基晶胞体积Vca1a2a3根据式(2．1)计算倒易点阵矢量

13

a。 4

b1

222

ˆyˆzˆyˆzˆyˆzˆ,b2ˆ,b3ˆ xxxaaa

显然，b1,b2,b3正是体心立方点阵的初基矢量，故面心立方点阵的倒易点阵为体心立方点阵，其立方晶胞边长是4a．

25. (a) 证明倒易点阵初基晶胞的体积是

[证明]

3

/Vc

，这里

Vc是晶体点阵初基晶胞的体

积；(b) 证明倒易点阵的倒易点阵是晶体点阵自身．

(a) 倒易点阵初基晶胞体积为b1b2b3，现计算b1b2b3．由式(2．1)知，

b1

222a2a3,b2a3a1,b3a1a2 VcVcVc

此处

Vca1a2a3

而

22

b2b3aaaaa1a2 a3a1a2a3a1a13112

VcVc

22



这里引用了公式：ABCDABDCABCD。 由于a3a1a10，故有

2

b2b3a1 a3a1a2

Vc

而

2

Vca3a1a2

故有

2

b2b3a1

Vcb1b2b3

或写成

2

2

Vc

2

a1b1

2

Vc2

3

a1a2a3

2

Vc

3

2b1b2b3 a1a2a3倒易点阵初基晶胞体积为晶体点阵初基晶胞体积倒数的2倍。 (b) 现要证明晶体点阵初基矢量a1,a2,a3满足关系

3

3

a12

b2b3b3b1b1b2

,a22,a32

b1b2b3b1b2b3b1b2b3有前面知：

b2b3

2

Vc

2

a1

22b2b31

2a1令c12

b1b2b3Vbbbc123

又知 b1b2b3

13

2，代入上式得： Vc

c1

2

Vc

3

V

a1c3a1 2

同理 c22

b3b1

a2

b1b2b3c32

b1b2

a3

b1b2b3可见，倒易点阵的倒易点阵正是晶体点阵自身．

6. 对于简单立方晶格，证明密勒指数为(h,k,l)的晶面系，面间距d满足：

d2a2(h2k2l2)，其中a为立方边长；并说明面指数简单的晶面，其面密度较大，容易解理。

证明：简单立方晶格：a1a2a3，a1ai,a2aj,a3ak 由倒格子基矢的定义：b12倒格子基矢：b1

a2a3a3a1aa

，b22，b3212

a1a2a3a1a2a3a1a2a3

222

i,b2j,b3k aaa

222ikjlk 倒格子矢量：Ghb1kb2lb3，Ghaaa

晶面族(hkl)的面间距：d

2

G

1

hkl()2()2()2aaa

2

a2

d2

22

(hkl)

面指数越简单的晶面，其晶面的间距越大，晶面上格点的密度越大，单位表面的能量越小，这样的晶面越容易解理。

27.(a) 证明倒易点阵初基晶胞的体积是

证明：

3

/Vc

，这里Vc是晶体点阵初基晶胞

的体积；(b) 证明倒易点阵的倒易点阵是晶体点阵自身．

(a) 倒易点阵初基晶胞体积为b1b2b3，现计算b1b2b3．由式(2．1)

知，

b1

222a2a3,b2a3a1,b3a1a2 VcVcVc

此处

Vca1a2a3 而

22b2b3aaaaa1a2 a3a1a2a3a1a13112

VcVc

2

2



这里引用了公式：ABCDABDCABCD。 由于a3a1a10，故有

2

b2b3a1 a3a1a2

Vc

2

而Vca3a1a2 故有

2

b2b3a1

Vc

2

b1b2b3

2

Vc

2

a1b1

2

Vc2

3

a1a2a3

2

Vc

3

或写成

2

b1b2b3

a1a2a3倒易点阵初基晶胞体积为晶体点阵初基晶胞体积倒数的2倍。 (b) 现要证明晶体点阵初基矢量a1,a2,a3满足关系

3

3

a12

b2b3b3b1b1b2

,a22,a32

b1b2b3b1b2b3b1b2b3有前面知：

b2b3

2

Vc

2

a1

22b2b31

令c12 2a1

b1b2b3Vbbbc123又知 b1b2b3

13

2，代入上式得： Vc

c1

2

Vc

3

V

a1c3a1 2

同理 c22

b3b1

a2

b1b2b3c32

b1b2

a3

b1b2b3可见，倒易点阵的倒易点阵正是晶体点阵自身。

8.一个二维晶体点阵由边长AB＝4，AC=3，夹角BAC＝的平行四边形ABCD重复而成，试求倒易点阵的初基矢量．

[解] 解法之一

参看图2．4，晶体点阵初基矢量为

ˆ a1

4x

a2

3ˆ

ˆ xy2

用正交关系式(2．2)求出倒易点阵初基矢量b1,b2。设

ˆb1yyˆ,b2b2xxˆb2yyˆ b1b1xx

由b1a12,b1a20,b2a10,b2a22 得到下面四个方程式

ˆb1xxˆb1yyˆ2

(1) 4x

3ˆx22

ˆb1xxˆb1yyˆ0 (2) y

ˆb2xxˆb2yyˆ0

(3) 4x

3ˆx22

ˆb2xxˆb2yyˆ2 (4) y

由式(1)得： 4b1x2,b1x



2

由式(2)得：

33b1x1y

0，即1y0 222解得：

b1y由式(3)得： 4b2x0,b2x0 代入式(4)得：

2y2,b2y

于是得出倒易点阵基矢

b1



2

ˆx

ˆ,b2y

ˆ y解法之二

ˆ方向的单位矢量，即令 选取a3为z

ˆ a3z

于是初基晶胞体积Vc为

3ˆxˆVca1a2a34x2

倒易点阵基矢为



ˆzˆy 

23ˆb1x

a2a3Vc22ˆˆˆ ˆxyzy2

b2

2ˆ y

a3a1

Vc2

ˆ a1a22z

Vc

b3

ˆ,yˆ两个方向，于是得

对二维点阵，仅取x

b1



2

ˆx

ˆ,b2y

ˆ y9. 简单六角点阵的倒易点阵 简单六角点阵的初基矢量可以取为

aa

ˆˆˆˆ,a3czˆ a1xy,ax2y22

(a)证明简单六角点阵的倒易点阵仍为简单六角点阵，其点阵常数为2π／c

和4并且相对于正点阵转动了30角；

[解]

选取简单六角点阵的初基矢量如图2．5所示．

，

a1

aaˆyˆ,a2ˆyˆ,a3czˆ 22

初基晶胞体积为

Vca3

a1a2

倒易点阵初基矢量为

2c 2

ˆx

b1

22a2a3VcVc0

ˆya20

ˆz

a2

ˆ

ˆ xy

2ac

b2

2a3a1Vcˆx

ˆy0a

2ˆya2a2

ˆzc0

2

ˆ

ˆ xy

aˆz00

2ˆ zc

b3

22a1a2VcVc

或写为

b1

ˆˆxx2

ˆˆˆ y,by,bz23c22

同正点阵初基矢量

ˆˆyy

ˆ,a2aˆ,a3czˆ a1axx22比较看出，b1,b2,b3所确定的点阵仍是简单六角点阵，点阵常数为2

c和4对于正点阵绕c转动了30角(见图2．6)。

，并相

10.一个单胞的尺寸为a14,a26,a38,a90,120，试求： (a)倒易点阵单胞基矢； (b)倒易点阵单胞体积； (c)(210)平面的面间距；

(d)此类平面反射的布喇格角(己知λ＝1．54Å)． [解]

(a)画出此单胞如图2．13所示． 写出晶体点阵单胞基矢如下：

ˆ,a23xˆ,a38zˆ a14x

晶体点阵的单胞体积为

Vca3

a1a2a1a2a3sin120( Å)3

倒易点阵单胞的基矢为

b1

222

ˆˆ,b2ˆ,b3ˆ a2a3xya3a1ya1a2z

Vc2VV4cc

(b) 倒易点阵单细体积为

b1b2b3

2



Vc

3



3

(Å)-3

(c) 与晶面(hkl)垂直的最短倒易点阵矢量Ghkl为



ˆˆˆ G

hklhb1kb2lb3hxkylz24ˆˆˆˆ G

210xyxyG

210d210

-1 2 Å

G

210(d)(210)面反射的布喇格角为

sin



2d

210

0.5342

arcsin0.534232.3

12. (a)从体心立方结构铁的(110)平面来的X-射线反射的布喇格角为22，X-射线波长λ＝1．54Å，试计算铁的立方晶胞边长；(b)从体心立方结构铁的(111)平面来的反射布喇格角是多少?(c)已知铁的原子量是55．8，试计算铁的密度． [解]

(a)求出(110)平面的面间距d(110)

d110



2sin



1.54

2.056Å

2sin22

于是求得点阵常数为

a1102.91Å

(b) (111)平面的面间距为

d

111

1.68Å 于是(111)平面反射的布喇格角为

sin



2d1110.458

arcsin0.45827.28

(c) 固体密度的公式为



ZM

a3

其中a是立方惯用晶胞边长，Z是立方惯用晶胞中的原子数，M为原于的质量，对体心

55.810326

9.2710kg．将这些数值代入到的表达式中，得立方铁，Z＝2，M23

6.0210

到

7.52103kgm3

IGuGN2G，正比于基元的几何结构因子的平方．

13.计算体心立方结构的几何结构因子并讨论其晶面的消光条件。 [解] 解：晶体的几何结构因子公式为

2

2

Fhkl



fiexp(ikri)

ti1



其中ri是基元中第i个原子的坐标



rixaybzc 

aai，baj，cak 

k是倒易点阵矢量



khakblc



将ri和k的表达式代入式几何结构因子公式中得到

Fhkl

t

fiexp(ikri)fiexp[i2n(hxkylz)] ti1

i1

体心立方结构基元包含两个全同的原子．它们的位置是（000）和（而原子的散射因子

111

） 222

f1f2f

体心立方结构的结构因子

Fhkl

2,hkl偶数

fiexp(ikri)f{1exp[in(hkl)]}f

0，hkl奇数i1

t

可见当米勒指数和为奇数的面为衍射消光面。

14.计算面心立方结构的几何结构因子并讨论其晶面的消光条件。 解：晶体的几何结构因子公式为

Fhkl



fiexp(ikri)

ti1



其中ri是基元中第i个原子的坐标



rixaybzc 

aai，baj，cak 

k是倒易点阵矢量

khakblc

将ri和k的表达式代入式几何结构因子公式中得到

Fhkltfiexp(ikri)fiexp[i2n(hxkylz)] t

i1i1

面心立方结构基元包含四个全同的原子．它们的位置是（000）和（

（011） 2211110）（0）2222

而原子的散射因子

f1f2f3f4f

面心立方结构的结构因子

Fhklfiexp(ikri)f{1exp[in(hk)]exp[in(hl)]exp[in(lk)]} t

i1

4,hkl全为奇数f4,hkl全为偶数

0,hkl部分为奇数，部分为偶数

当指数hkl部分为奇数或部分为偶数时，结构因子为零，相应的反射消光．

15. 计算简立方结构的几何结构因子并讨论其晶面的消光条件。

解：解：晶体的几何结构因子公式为

Fhklfiexp(ikri) t

i1

其中ri是基元中第i个原子的坐标

rixaybzc

aai，baj，cak

k是倒易点阵矢量

khakblc

将ri和k的表达式代入式几何结构因子公式中得到

Fhkl

tfiexp(ikri)fiexp[i2n(hxkylz)] ti1i1

简单立方结构基元包含一个全同的原子．它们的位置是（000）而原子的散射因子为f

简立方结构的结构因子

Fhklf

可见简立方结构的晶体无反射消光面．

16.计算金刚石结构的几何结构因子，并讨论其反射消光条件。

解：晶体的几何结构因子公式为

Fhklfiexp(ikri) t

i1

其中ri是基元中第i个原子的坐标

rixaybzc

aai，baj，cak

k是倒易点阵矢量

khakblc

将ri和k的表达式代入式几何结构因子公式中得到

Fhkltfiexp(ikri)fiexp[i2n(hxkylz)] t

i1i1

1111面心立方结构基元包含八个全同的原子．它们的位置是(000)、(0)、(0)、2222

[**************])、(()、()、()、() [1**********]422

而原子的散射因子

f1f2f3f4f5f6f7f8f

面心立方结构的结构因子

Fhkl1fiexp(ikri)f{1exp[in(hk)]exp[in(hl)]exp[in(lk)]n(hkl)]2i1t

exp[n(h3k3l)]exp[n(3h3kl)]exp[n(3hk3l)]}

121212

当l1,l2,l3全为偶数，且l1l2l34n（n为整数），Fhkl8f。

当l1,l2,l3全为偶数，且l1l2l34n2（n为整数），Fhkl0。

当l1,l2,l3全为奇数，且s1f1i，Fhkl4f(1i)。

当l1,l2,l3部分为偶数，部分为奇数时，Fhkl0。

所以，金刚石结构允许的反射是所有指数l1,l2,l3均为偶数且l1l2l34n，或者l1,l2,l3全为奇数．

17.氯化钠结构的结构因子，并讨论其反射消光条件。

解：解：晶体的几何结构因子公式为

Fhklfiexp(ikri) t

i1

其中ri是基元中第i个原子的坐标

rixaybzc

aai，baj，cak

k是倒易点阵矢量

khakblc

将ri和k的表达式代入式几何结构因子公式中得到

Fhkltfiexp(ikri)fiexp[i2n(hxkylz)] t

i1i1

面心立方结构基元包含一个Cl，位于(000)，一个Na+，位于(

而原子的散射因子分别为fCl和fNa

面心立方结构的基元的几何结构因子是结构因子

Fhklfiexp(ikri)fClfNaexp[in(hkk)] t

i1111)。 222

现在把这样一个基元放在fcc点阵的阵点上，用s代替fcc结构因子中的f就得到NaCl结构立方惯用晶胞的结构因子

SGfClfNae fCflil1l2l31eil1l2eil2l3eil1l3 11l1

1Nal1l2l3l21l231ll1 l34ff当1l,2l,均为偶数时3lClNafNa当1l,2l,均为奇数时 4fC 3ll0当l1,l2,l部分为偶数，部分为奇数时3 