螺旋形手征碳纤维的微波介电特性
第18卷第5期无机材料学报
JournalofInorganic2003年9月MaterialsSep,2003
文章编号:1000—324X(2003)05—1057—06
螺旋形手征碳纤维的微波介电特性
赵东林,沈曾民
(北京化I大学可控化学反应科学与技术基础教育部重点实验宜碳纤维及复合材
料研究所,北京100029)
摘要:研究了线圈状和麻花状两种典型螺旋形手征碳纤维以及直线形碳纳米管在82~124GHz
的微波介电特性螺旋形手征碳纤维通过催化化学气相沉积法制备,直线形碳纳米管用催化裂
解浮游法以苯为碳源制备.螺旋形手征碳纤维与石蜡复合体的介电常数的蛮部(一)和虚部(£”)
比直线形碳纳米管与石蜡复合体的小,但线圈状螺旋形碳纤维的介电损耗角正切(tgS=s”/5’)
却明显偏大,线圈状和麻花状螺旋形碳纤维的t96分别为0
米管的tg//为o45~o77~O80和047~0.53,直线形碳纳77螺旋形碳纤维与微波作用时的手征特性是导致其t98增大的主要原
因,螺旋形手征碳纤维对微波的吸收与其自身的形状和尺寸密切相关,所以线圈状螺旋形碳纤
维的tg/i比麻花状的大得多,探讨了螺旋形手征碳纤维与微波的作用机理.螺旋形手征碳纤维
是一种非常有发展前景的微波吸收材料.
关键词:螺旋形手征碳纤维J手征特征;微波介电常量;微波吸收材料
中图分类号:TM25文献标识码:A
1引言
研究人员在制备出在微波波段内具有电磁波活性(electromagneticactivity)的乎征材料
后,很快就认识31J这种材料作为微波吸收材料具有很大的潜力㈦],并进行了大龋的理沦研
究}““,美国、日本及其欧洲一些国家开展了很多的研究工作,初步的实验结果已经公开发
表【“…,国内近几年对手征微波吸收材料也进行了较多的报道[9,10】,但可实用的手征微波吸
收材料的制备目前是一个国际前沿课题.螺旋形碳纤维是典型的手征材料,而且气相生长
螺旋形手征碳纤维可以实现批量生产,为手征微波吸收材料的制备开辟了新的途径.催化
气相生长螺旋形手征碳纤维的制备已经进行了较多的研究[11113J,但有关螺旋形手征碳纤维
微波介电特性的研究还未见报道,本文用催化气相生长法制备了不同结构的螺旋形手征碳
纤维,并研究了它们在8.2一12.4GHz的微波介电特性,为了进行对比研究和探讨螺旋形手
征碳纤维与微波的作用机理,同时还研究了直线形碳纳米管在这一波段的微波介电特性,
探讨了螺旋彤手征碳纤维与微波的作用机理.
收穑日期;2002—0508,收到修改穑日期:2003o卜20
基金项且:北京市科技新星计划(n0208212sot20);国家博士后基金
作者简介:赵术林(1968一),男,博士.副教授.E-mail;dIzhao@mailbucteducn
1058无机材料学报8卷
2实验
2.1螺旋形手征碳纤维的制备
用基板法以镍为催化剂,磷为助催化剂,通过催化化学气相沉积法(即催化裂解法)制
备螺旋形手征碳纤维,反应设备为卧式气相沉积炉工艺参数为:反应温度660—700。C,氩气
流量40—60mL/min,乙炔气流量30~50mL/min,氢气流量50—70mL/min,反应时间为30rain
用竖式炉催化裂解流动法,以铁为催化剂,硫为助催化剂,苯为碳源制备直线形碳纳米管.
用透射和扫描电镜观察螺旋形手征碳纤维和直线形碳纳米管的结构和形貌.
2.2微波介电常数的测量
用波导法对螺旋形手征碳纤维和直线形碳纳米管在8.2~124G2Hz频率范围的介电常数
进行了测量,把截面积为1016ram×22.86mm的待测试样分别放入具有同样截面尺寸的波
导中,通过HP8510B网络分析仪给出试样的介电常数.螺旋形手征碳纤维和真线形碳纳米
管介电常数测试样品的制备过程如下:把螺旋形手征碳纤维和碳纳米管均匀分散在熔化的
7i蜡巾,然后把处于液态的石蜡和螺旋形手征碳纤维与碳纳米管的混合物浇注到铜质标准
法兰(1016ram×2286ramx2ram)中,固化后连同法兰一起测试它们与石蜡复台体的介电常
数,以消除由试样与法兰之间的缝隙产生的测试误差螺旋形手征碳纤维和碳纳米管的含
量均为8wt%,
3结果和讨论
图1为用水平卧式炉通过催化化学气相生长法制备的两种典型的螺旋形手征碳纤维的
扫描电子显微镜照片.图1(a)为线圈状螺旋形手征碳纤维,纤维的直径为200—400nm,螺距
为500~1000am,螺旋直径为3—5“In.图l(b)为麻花状螺旋形手征碳纤维,纤维的直径为80~
罔1螺旋形手征碳纤维的扫描电子显微镜照片
200ran,螺距为290—500nm,螺旋盲径为200—500nm.为了进一步研究线圈状和麻花状螺旋形
手征碳纤维与微波的作用机理,把线圈状和麻花状螺旋形手征碳}F维的微波介电特性与直
线形碳纳米管进行了对比研究,图2为直线形碳纳米管的透射电子显微镜照片,碳纳米管
赵东林,沈曾民:螺旋形手征碳纤维的微波介电特性1059
的外径为30~70nm,内径为15—45nm,长度50一1000ttm.
微波与凝聚态物质之间的作用可以用复介电常数s+(s’=s’一i£”,s7为复介电常数的实
部,a-“为虚部)和复电导率一+来描述,复电导率的实部a7¨)与复介电常数虚部E”∞)之
间的关系为01(u)=uE”∞),u为电磁波的角频率[14~18J.
图3为石蜡基体的介电常数(E7
和s“)随频率的变化曲线(B7=223—2.27,
E“=0—001),图4—6分别为线圈状螺旋形
F征碳纤维、麻花状螺旋形手征碳纤维和
直线形碳纳米管与石蜡复合体的E7、E”和
介电损耗角正切(t驴=£”/£’)随频率的变化
曲线.可以看出,线圈状和麻花状螺旋形手
征碳纤维与石蜡复合体复介电常数的实部
一基本一致,而且随频率的增大有减小的
趋势,这种变化有利于实现宽频吸波,而直
线形碳纳术管与石蜡复合体的£,是螺旋形
下I征碳纤维与石蜡复合体的2~3倍,而且罔2直线形碳纳米管的透射电镜照片9192T8Mi…89。。‘…8igh‘。8rb。“11811…11…
随频率的增大先升高后下降(图4)直线形碳纳米管与石蜡复合体的C”在82—12.4GHz显著
人于线圈状和麻花状螺旋形手征碳纤维与石蜡复合体的E”(图5)虽然直线形碳纳米管和石
蜡复合体的s”值很大,但它对微波的损耗t95却小于线圈状螺旋形手征碳纤维(图6),线圈
状和麻花状两种螺旋形碳纤维的t95分别为o.77一o.80和o.47~o.53,直线形碳纳米管的t面
为o45一o77,而且碳纳米管与石蜡复合体的5-’和E”都很人,这样使材料的本征阻抗也明显
增大,在与微波作用时,容易形成界面反射,达不到吸收做波的目的.所以螺旋形手征碳纤
维此直线形碳纳米管具有更好的吸波性能,是一种比较理想的微波吸收剂.同样是螺旋形
}征碳纤维,线圈状螺旋形手征碳纤维的介电损耗t95显著大于麻花状螺旋形手征碳纤维
的介电损耗,说明螺旋形手征碳纤维对微波的吸收与其形状和尺寸密切相关
手征材料最根奉的特点是电磁波的交叉极化,对于一般各向同性介质,电场E只能引
起电极化而不引起磁极化,同样磁场Ⅳ只能引起磁极化而不能引起电极化.即只能发生电
磁场的自极化.而对于手征材料,除电磁场的自极化外还出现二者『h】的交叉极化,电场不
仅能引起材料的电极化,而且能引起材料的磁极化;磁场不仅引起材料的磁极化,也引起
材料的电极化.螺旋形手征吸收剂的吸波机理在于它特殊的螺旋几何结构,交叉极化产生
电与磁的偶合,从而使螺旋形手征介质具有额外的吸收机制.利用予征材料做微波吸收材
料从本质上说就是利用它的这一性质,螺旋形手征碳纤维是典型的手征材料可必从一个
最简单的手征物体即由良导体构成的单匝螺线定性解释这一现象,把螺线看作南两部分组
成,一是平行于螺线圈轴的直线部分,另外是垂直螺线圈轴的圆环部分,当电磁波入射到
该线圈上时,入射电磁波的电场将在其直线部分产生感生电流,根据电流的连续性定理,
这些感生电流必然要流经其圆环部分,直线部分的电流将产生电偶极矩,圆环部分的电流
将产生磁偶极矩,根据同样的道理,入射电磁波的磁场将在圆环部分产生电流,而且必然
流经直线部分,这样就导致电偶极矩不但与入射电场有关,而且与入射磁场有关,同样磁
偶极矩不但与入射磁场有关.而且与入射电场有关,出现了交叉极化.这种交叉极化使螺
1060无机材料学报18卷
旋形手征碳纤维对微波的吸收增加,介电损耗由于二次极化机制,也显著提高,这是螺旋
形乎征碳纤维的介电损耗t95大于直线形碳纳米管的主要原因,由于线圈状螺旋形手征碳
纤维的螺旋直径比较大,螺距较大,更接近于微波的波长,手征行为比较明显,所以螺旋形
手征碳纤维的tgd大于麻花状螺旋形手征碳纤维和直线形碳纳米管的t95.
0.6
q
0,4
0.2∞强加坫m
、
2、0一000
8
—0.4
figHz9101l1213890610ll1213图4麻花状螺旋形手征碳纤维(a)、线圈状
螺旋形手征碳纾维(b)、赢线形碳纳米管(c)
与石蜡复合体的f7与频率的关系
Fig47flGHz图3石蜡基体的£’和£”与频率的关系
Fig3一ande’’ofpart.finwaxmatrixEofcompositescomposedoflarge
micro—coiledcarbon
coiledcarbonfibers(a),smallmicro—rlall—fibers(b),straight
wHxverguscarbonotubesandparafila
20frequetlcy
q1612
8
4
0
8910“1213
fIGHz
图5麻花状螺旋形手征碳纤维(a)、线圈状
螺旋形手征碳纤维(b)、直线形碳纳米管(e)
与石蜡复合体的e”与频率的关系
Fig5E。7图6麻花状螺旋形手征碳纤维(a)、线圈状螺旋形手征碳纤维(b),直线形碳纳米管(c)与石蜡复合体的t95与频率的关系Fig6t95ofcomposites
carbonofcompositescomposedoflargecomposedoflargemicro-coilcd
coiled
otcarbonfibers(a),smallmicro・carbonnan—micro-coiledcoiledcarbonfibers(a),smallmicro・carbonilall—carbonfibers(b),straightversllStibet-s(b),straightversnsubesandparaffinwaxfrequencyotubesandparaffinwaxfrequency
和普通各向同性介质的本构方程(又称物质方程)D=£H,B=,uH相对应,手征材料的
奉构方程为D=eE十i(B,H=B/,+唾E,E为电场强度,D为电感应强度,日为磁场强
度,B为磁感应强度,式中f称为手征参数,其单位为导纳.所以有人又把它叫做手征导
纳.在手征微波吸收材料中手征参数∈起着关键的作用,如何才能提高∈成为手征材料制
5期赵东林,沈曾民:螺旋形手征碳纤维的微波介电特性1061
备巾的关键.Varadan等人的理论研究表明对于螺旋形手征材料,螺线圈的螺距和半径之
比为o.24左右时,手征参数∈最大㈦另外手征体既不能太小,太小的话,电磁波将无法
“感受”到它的手征,同时为了能做出各向同性均匀的手征介质.手征体也不能太大.本
文研究的线圈状螺旋形手征碳纤维的螺距和半径之比为5左右,麻他状螺旋形手征碳纤维
的螺距和半径之比为2左右.Varadan等人研究所用的铜螺线圈的半径和波长的比为t:30
左有㈡本文制备的线圈状螺旋形碳纤维的螺旋半径和微波波长的比为1:10000左右(X波
段(82—124GHz)的中心频率点的波长为3cm),与Varadan等用的铜螺线圈相比明显偏小.
从前文螺旋形于征碳纤维和直线形碳纳米管的微波介电特性的对比可以看出,螺旋形手征
碳纤维的予征特征已经表现出来,虽然与理论计算的螺线圈的结构和尺寸相比仍有很大差
别,但已说明螺旋形手征碳纤维是一种非常有发展前景的微波吸收材料
4结论
1.在8.2~12.4Gtlz频率范围内,线圈状和麻花状螺旋形手征碳纤维与石蜡复合体复介
电常数的实部一基本一致,直线形碳纳米管与石蜡复合体的5’是螺旋形碳纤维与石蜡复合
体的2—3倍.直线形碳纳米管与石蜡复合体的e”显著大干线圈状和麻花状螺旋形碳纤维与
石蜡复合体的E”,但它对微波的损耗t96却小于线圈状螺旋形手征碳纤维,线圈状和麻花状
两种螺旋形碳纤维的t95分别为o77—0.80和0.47—0.53,直线形碳纳米管的t96为0.45~o.77.
2螺旋形手征碳纤维与微波作用时的手征特性是导致其t95增大的主要原因,螺旋形
于艇碳纤维对微波的吸收与其自身的形状和尺寸密切相关,由于线圈状螺旋形手征碳纤维
的螺旋直径比较大,螺距较大,手征特性比较明显,所以线圈状螺旋形碳纤维的t95比麻花
状的大得多,螺旋形手征碳纤维是一种非常有发展前景的微波吸收材料.
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螺旋形手征碳纤维的微波介电特性
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英文刊名:
年,卷(期):
被引用次数:赵东林, 沈曾民北京化工大学可控化学反应科学与技术基础教育部重点实验室碳纤维及复合材料研究所,北京,100029无机材料学报JOURNAL OF INORGANIC MATERIALS2003,18(5)29次
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