星齿轮传动非线性动力学模型与方程
第38卷第3期
机械工程学报
v“38
N。.3200
2年3月
CHINESEJOURNALOF
MECHANICAL
ENGINEERING
Mar
2002
行星齿轮传动非线・|生动力学模型与方程+
孙涛沈允文孙智民
刘继岩
(西北工业大学机械系西安710072)
(天津职业技术师范学院)
摘要:建立了2K-H型行星齿轮传动的弯扭耦台非线性动力学模型,模型中考虑了太阳轮的横向振动、齿轮啮合综合误差、齿轮副啮合间隙以及时变啮合刚度,获得了系统的运动微分方程。针对系统微分方程的半正定、变参数和非线性特点,采用以齿轮副相对啮合位移作为系统的广义坐标,将线性与非线性恢复力若存的方程组转换为统一形式的矩阵形式,并对方程进行量纲一化处理,方便地达到了将单自由度的非线性方程的解法推广到多自由度非线性微分方程组中。
关键词:行星齿轮传动非线性振动齿轮动力学中圈分类号:THll3
A
0前言
行星齿轮传动结构紧凑、体积小、传动比大、传动效率高.是一种广泛应用的齿轮传动型式。由于行星齿轮传动结构的复杂性,早期的有关研究大都局限于系统的静态性能I】埘。近20年来,才对行
星齿轮动态特性进行了较多的研究p~。例如在精
密天线跟踪系统、自动武器系统等采用高速、高精度控制系统中,齿轮系统往往处在频繁启动、制动图1
2K_H行星齿轮传动简图
的工作条件下,这时齿轮副的间隙非线性对啮合振高速端2行星轮3.行星架4低速端5.齿圈6太阳轮
动有显著影响,但目前尚未见到有关对行星齿轮系设占和rb为系统中构件的回转角和基圆半径,统间隙非线性动力学研究的报道。某些研究虽然也不同的构件分别注以相应的下标.高速端为h,太考虑到行星传动中轮齿分离的可能性,但均没有基阳轮为s,内齿轮为r,行星轮为p,行星架为c,于间隙而将其作为强非线性动力学问题来考虑【"】。
低速端为l,则各构件的角位移在相应啮合线上产本文以2K—H行星齿轮系统为研究对象,在生的等价线位移如下a=1.2.3)
考虑多对齿轮副间隙、时变啮合刚度和误差激励的^=‰巩
‘=‰只
‘=‰以
情况下,建立了多间隙、变参数和弯扭耦台的行星齿轮系统非线性动力学模型,以深入研究行星齿轮J口=~目F‘=‰以xJ=‰只
系统的非线性动态特性。
式中k——行星架的当量半径
rb产,≯os“
l非线性动力学模型
%——行星架半径
图l是一般的2K—H型行星齿轮传动构结构r于r—rf
ri叶9
简图。
,|,%,rr——太阳轮、行星轮及齿圈的节圆半径
以输入转矩作用下各个构件产生的运动方向为a——嘶开线齿轮的啮合角
各自角位移相应的正方向.定义啮合线上的等价线在图l中,内齿轮固定,只取0,由于其轮齿位移时也以输入转矩作用下的运动方向为正方向,啮合时的弹性变形已在啮合刚度的计算中考虑,故而各个啮合作用线上的相对位移z的方向则规定齿相对位移与各啮台位移之间的关系如下
面受压时为正方向。
上k
2Jh一工‘
x叩-=。・一。p~。c
(1)
x甲l=xp—Xc~xr=X≯一X
c
・国家自然科学基金重点赍助项目(59835040).20010116收到初稿200106Io收lu修改稿
x。【=‘一而
(f=l,2,3)
万
方数据
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孙涛等:行星齿轮传动非线性动力学模型与方程
7
将输入、输出结构分别视做具有回转自由度的集中质量.再加上一个太阳轮、三个行星轮、一个行星架,系统共有7个回转自由度:巩、最、巩If=1,2,3)、巩、昌。同时,考虑到支承轴的变形,太阳轮有中心位移自由度。考虑到行星轮支承轴刚度很大.内齿轮又是机架的一部分,故行星轮和内齿轮的中心位移均可忽略。
综上所述,建立的2K—H行星齿轮传动非线性动力学模型如图2所示。
图22K—H行星齿轮动力学模型
以行星架的中心为坐标原点,纵、横坐标轴固结在行星架上.建立与行星架一起转动的动坐标系。若以点、_。表示太阳轮在动坐标系上的横向、纵向位移,则转化到啮合线上的等价位移可由下式确定
z。。=—甚sm(以一口)+仉cos缸一d)
(2)
式中
廿厂一第f个行星轮相对于f。轴的初始角
度
唬2—≯
知“一1)
2运动微分方程
令太阳轮与第f(f-1,2,31个行星轮之问的齿隙为6∥综合啮合误差为e。,;内齿轮与第f个
行星轮之间的齿隙为‰,综合啮台误差为‰。。并
以,k与f0分别表示太阳轮、内齿轮与第f个行
星轮之间的啮合力.则
‰=女。.,k.+‰一g…‰)
。
■=~,0,一钸,‰)
p’
式中^。,k——太阳轮、内齿轮与第f个行星轮
之间的啮合刚度
,——间隙非线性函数
以‘』、名。表示太阳轮、内齿轮与第f个
行星轮之间的啮合阻尼力,则
万
方数据,。w鐾一~‰J只p.d=cq.峙|p|一毒叫J
(4)
、’
式中c。,c。——太阳轮、内齿轮与第f个行星轮
之间的阻尼系数
应用拉格朗日方程,可以推导出系统的运动微
分方程如下
开’kq膏b+chs.eq膏hs+七lI吕.。qzhs=凡
m。t—c蛔札+∑碟一女。。x。+∑f,,=om。董+o毫一∑曙sin(谚一a)+
≮皇一∑‰sill(霞一a)=o
3
m,坑+G晚+∑,:co《哦一口)+
12I3
岛仇+∑‘cos慨一a)=o
l=1
Ⅲ。。i,一F;+f:一F毒+‘.=o
3
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m。。。i。一∑曙一∑碚+c。旧i。.一
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∑‘。一∑‘,+t。。z。.=o
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(5)
(f-l,2,3)
m。2专¨去
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咒:互
‘:互
,h
,bc
式中
』——转动惯量Ⅲ——齿轮的实际质量m。——当量质量
瓦,五——输入、输出转矩
凡,一——转化到输入、输出端的等价啮合力k。屯。——输入端与太阳轮之间、输出端与行
星架之间的扭转刚度
量刚度值
氏。,b。——晦。、如在相应啮合作用线上的当
!
垫蔓三里兰塑
苎!!堂苎塑
b‘一筘篓嚣霎警震处的水平方
向、垂直方向支承刚度o,c。——太阳轮轴在太阳轮安装处的水平方
向、垂直方向阻尼系数
“。,ccI——输入端与太阳轮之间、输出端与行
星架之间的阻尼系数
‰硝c。1日——ch,、cd在相应啮合作用线上的当量
阻尼系数
3非线性统一微分方程
3.1方程坐标变换
方程式(5)是9自由度的半正定、变参数、非线性二阶微分方程组,系统坐标中包含了刚体位移.方程有不定解:在选取的9个广义坐标下。方程中的间隙非线性函数,0.6)是多元函数,而且内、外啮合的间隙非线性函数-r中包含的未知量数目又各不相同,使得方程的分析与求解困难;方程中既有非线性形式的弹性恢复力项,又有线性的恢复力.无法直接写成矩阵形式的二阶微分方程,而多自由度系统的求解分析方法如果不能基于矩阵形式进行,是无法进行实际求解分析的。为此,引入相邻质量块之间的相对位移,定义相对位移坐标如下
xk=xh—z‘
,
、
J
sdf=x。一x口。一z。一点slm睁.一aJ+
仉cos临,一口)一P∞,
t=点
‘=仉
(旬
J叫=X口f—Zc—elpf
』cl=Je一』
(,=1,2,3)
对方程式(5)进行线性变换,可以得到由式(6)定义的lO个坐标的微分方程组
帆靠;+。。。瓦一》窆%‰氓。‰一帆Jb+c蛔瓦一嚣菩‰≯一k—hs一
等弘,o∥,)。等R¨扩等‰小等‰‰+卅s阁
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“=1,2,3)
(7)
式中Ⅳ。:土丛生
吖。,:土煎
巩I,蛆+卅h,明
小一一+珊一
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M。:土:塑苎_
mc阁+小I.q
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2
mkq州Ⅳ.q卅‘qmI,mpr.q卅cq巩5+
用k伽肌t明历s+J'l渊小p,q删I+小口qmL钥小。q
式(6)定义的相对位移坐标不仅具有明确的物理意义,而且有效地消除了刚体位移的影响.只与构件间的弹性变形有关。尤为重要的是,采用式(6)定义的坐标,方程中的所有间隙非线性函数都只是关于一个坐标的一元函数。
引入列矢量4
叮=t‰,置dl,zsd2,fsd3,0,工目,工丁dI,膏啦,‘∞,zdj。则式(7)可以统一写成矩阵形式的二阶微分方程
mi+曲+Vk】=,
(8)
式中m,c.t——系统的质量矩阵、阻尼矩阵和
刚度矩阵(10×10)
,——载荷列矢量
,(窖)——非线性函数列矢量用=dja班Mb,肼¨吖m2,M蛐%,m‘,
M¨Ⅳ㈣"m,Md】
式(7)中的线性恢复力其实是间隙为O的特殊
间隙非线性函数,则函数列矢量,∽具有下面的统
一形式
I吼一6。gl>仉
‘=,(吼J={o
一也≤叮}≤“
【吼+6}吼<一包
式中
如=O(卢1,5,6,lO)岛。=k,(卢1,2,3)
岛+。=k,睁l,2-3)
3.2■纲一化方程
设峨:√毛。/Ⅱ。,,己.是太阳轮与第一个行
星齿轮啮合刚度的平均值。定义量纲一的时间自变量f=f钆,同时引进位移标称尺度6c。对其他量纲一的物理量定义如下
亏=qfbc丽=I面=∞{∞。
式中"一系统的激励频率
磊一以
玩>6:77=内.、
0
—6式i摹6J玩+6.
爵<一鼠
弓=勺/眠q)
毛=气/瓴,簖)
五0)=只0)/b.琏《)
i。=F。ib:
万
方数据卢l,2,…H:
户lt
2t…,n
则量纲一化后得到的2K—H行星齿轮系统的非线
性动力学方程为
ii孑+i虿+^,【_)=,
(9)
由于坐标变换,方程式(9)中的阻尼矩阵和刚度矩阵都不再是对称矩阵。
式(9)是一个多间隙多自由度的非线性二阶微分方程组,它与单自由度齿轮副间隙非线性动力学方程在形式上完全相同,从而有可能把有关单自由度非线性动力学方程的求解方法加以改进.推广到多自由度间隙非线性微分方程的求解中。
4结论
本文建立了2K.H型行星齿轮传动的非线性动力学模型.对间隙型非线性恢复力和线性恢复力共存的系统的动力学微分方程组进行了分析,采用相对啮合位移作为系统的广义坐标,将半正定、变参数、强非线性的系统方程转换成具有统一形式的量纲一的矩阵形式.为后文中将单自由度的非线性动力学方程的求解方法改进推广到多自由度的非线性微分方程组的求解中奠定了基础。
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作者简介:孙涛,男,1973年出生.博士。研究方向为机械系统动力学、振动与噪声控制。发表论文9篇。
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国家自然科学基金资助项目进展简介
中位载荷谱编审1原理及工程应用(阎楚良:北京机械结构强度研究中心;高镇同:北京航空航天大学)
E
主题词:中值载荷谱编制原理高置信度项目批准号:59675028
成果简介:20世纪70年代,载荷谱编制原理的研究是疲劳研究领域公认的一太难题。课题组经20余年的科学研究和实践,在国家自然科学基金连续四次鼎力资助下,先后以飞机、航空发动机、80主战坦克等动力机械为研究对象,通过对28.6亿实测数据的研究分析,逐一解决了长期困扰人们的问题。与众多专家合作,创建了高置信度中值载荷谱编制原理和方法,形成一完整体系,取得了突破性进展。
与国内外采用计数统计结果编制的载荷谱相比.中值载荷谱再现了飞机在实际飞行过程中所承受的载荷,并且保持了各个状态参数的同步瞬时~一对应关系。真实地展现结构的疲劳薄弱部位t与分散系数法相结合.自&够精确地确定使用寿命。1999年.采用中值载荷谱完成的轰六飞机全机试验,裂纹形成和断裂部位与飞机外场实际使用情况及苏联通报情况相符。这一研究成果,在国内飞机定寿系统工程中属于首创。研究结果表明:
(1)中值载荷谱和目前国内外采用计数统计的结果编制的载荷谱不同。在满足高置信度的条件下,通过同步瞬时数据压缩处理技术.直接编制出具有中值试验寿命的中值载荷试验谱。中值载荷谱真实地保持了飞机在实际飞行过程中的载荷一时间历程与各个状态参数的同步瞬时一一对应关系.进行疲劳试验时,能够真实地展现结构部位疲劳损伤依赖于时间萌生、演化和终结的全过程。
(2)鉴于随机载菏存在较大的分散性,在实际空测采拌过程中,如果子样太小,则可能失掉一些重要真实信息.如果采样数据量过大,则会导致过多的人力物力消耗。故此,根据f分布理论,建立了最少空测采样飞行起落次数准则。在载荷谱系统工程设计中赋予其90%咀上置信度,以保证给定的中值载荷谱真实、可信,同时又避免了经济上的损失,从而解决了在载荷谱实测中一大疑难问题。
(3)提出了广义量Ⅳ曲面方程。考虑循环应力幅值和应力均值的共同作用,与载荷谱变幅值、变均值=维载荷分布直接相关,以此}句成了二维疲劳寿命估算的理论框架。
(4)在此基础上建立了现代中值载荷谱专家系统.完成程序设计语句18.6万条。该系统具有中值载荷谱数据处理与载荷谱编制功能.同时也具有等损伤谱、常均值谱、变均值变幅值谱、三循环谱、常谷值谱等数据处理与载荷谱编制功能。
研究成果已应用于轰六飞机、运八飞机、运七飞机、航空发动机等载荷谱实测与编制之中.取得了重大经济效益和社会效益。编写《中值载荷谱编制原理与专家系统》技术专著一部,发表论文12篇.被EI收录6篇,被lsTP收录1篇。该项成果获2001年度国家科技进步二等奖。
万方数据
行星齿轮传动非线性动力学模型与方程
作者:作者单位:刊名:英文刊名:年,卷(期):被引用次数:
孙涛, 沈允文, 孙智民, 刘继岩
孙涛,沈允文,孙智民(西北工业大学机械系,西安,710072), 刘继岩(天津职业技术师范学院)
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13. 王世宇 基于相位调谐的直齿行星齿轮传动动力学理论与实验研究[学位论文]博士 200514. 王世宇 基于相位调谐的直齿行星齿轮传动动力学理论与实验研究[学位论文]博士 200515. 王春光 行星齿轮传动动态特性的研究[学位论文]硕士 2005
16. 杨建明. 张策. 林忠钦. 陈关龙. 来新民 行星齿轮传动动力学特性研究进展[期刊论文]-航空动力学报 2003(2)17. 王立华 汽车螺旋锥齿轮传动耦合非线性振动研究[学位论文]博士 2003
18. 孙涛. 胡海岩 基于离散傅里叶变换与谐波平衡法的行星齿轮系统非线性动力学分析[期刊论文]-机械工程学报2002(11)
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