河南大学大学物理答案
an
第1章 质点运动学和牛顿运动定律
参考习题答案
1-1 已知质点的运动学方程为x = R cosωt , y = R sinωt, z = hωt /(2π) , 其中R 、ω、h
为常量.求:
(1)质点的运动方程的矢量形式; (2)任一时刻质点的速度和加速度.
ˆ+R sin ωt j ˆ+h ωt /(2π) k ˆ 解:r =R cos ωt i d r ˆ+R ωcos ωt j ˆ+h ω/(2π) ˆ υ==-ωR sin ωt i k
dt d υˆ-R ω2sin ωt j ˆ=-ω2R (cosωt i ˆ+sin ωt j ˆ) a ==-ω2R cos ωt i
dt
1-3半径为R 的轮子沿y = 0的直线作无滑滚动时,轮边缘质点的轨迹为
x =R (θ-sin θ)
y =R (1-cos θ)
求质点的速度;当d θ / d t = ω为常量时,求速度为0的点.
解:υx =
dx d θd θdy d θ=R (-cos θ) , υy ==R sin θ dt dt dt dt dt
⎤d θ s θi ˆj n ⎦d t
ˆ+s )i 即 υ=R ⎡⎣(1-c o θ
当
d θ
=ω为常数时, dt
υx =
dx dy =R ω(1-cos θ) , υy ==R ωsin θ,速度为0 dt dt
即 υx =
dx dy =R ω(1-c o s θ) =0, υy ==R ωsin θ=0 dt dt
故 θ=2k π, k =0, 1, 2,
1
1-5一质点沿半径为R 的圆周按规律S =υ0t -bt 2运动,其中υ0、b 都是常量.
2
(1)求t 时刻质点的总加速度;
(2)t 为何值时总加速度数值上等于b ?
(3)当加速度达到b 时,质点已沿圆周运行了多少圈? 解:⑴ 速率υ=
dS d υ=υ0-bt , 切向加速度的大小a τ==-b , dt dt
(υ0-bt ) 2
ˆτ+a n e ˆn =法向加速度的大小a n =,加速度a =a τe
R R
υ2
加速度的大小a =a τ+a =b +
2
2
n
2
υ0-bt 4
R
2
(2)a = b
=b ,t =
υ0
b
,
2
2
υ01⎛υ0⎫121υ0
(3) a = b时, S =υ0t -bt =υ0⋅-b ⎪=
2b 2⎝b ⎭2b
υ02S
=转动圈数 n = 2πR 4πbR
1-7 在图1-16所示的装臵中,两物体的质量为m 1和m 2,物体之间及物体与桌面间的摩擦系数都是μ,求在力F 的作用下两物体的加速度及绳内张力,不计滑轮和绳
图1-16习题1-7用图
的质量及轴承摩擦,绳不可伸长.
解:根据题意,由滑轮的关系可知绳内张力T = 2F ,设m 1受到m 2的摩擦力f 1,m 2受到地面的摩擦力为f 2,m 1受到的最大静摩擦力为m 1g μ,受力如图所示。
(1),若T (m 1+m 2) g μ,而f 1不可能大于
(m 1+m 2) g μ,故m 2不能滑动.
a 1=a 2=0,T = 2F
(2)若T >m 1g μ时,m 1相对于m 2
则m 1受力如图:绳内张力还是T = 2F
T -f 1=m 1a 1
2F -m 1g μ=m 1a 1
1
a 1=
2F -m 1g μ
m 1
m 2 受力如图所示,由于f 1
不会运动, 则a 2=0.
1-12 在图1-20所示的滑轮系统中,m 3>m 2>m 1,如果滑轮和绳的质量和转轴处的摩擦略去不计,且绳不可伸长,求m 1的加速度a 1及两绳的张力T 1和T 2.
解:设 a 1,a 2,a 3分别是m 1,m 2,m 3的加速度,
T 1-m 1g =m 1a 1, T 2-m 2g =m 2a 2, m 3g -T 2=m 3a 3, T 1=2T 2,a 2=a 3 联立求解得 T 1= a 1=
4m 2m 32m 2m 3
g ,T 2=g ,
m 2+m 3m 2+m 3
4m 2m 3-m 1m 2-m 1m 3
g ,竖直向上。
(m 2+m 3) m 1
第2章 B
习题参考答案:
2-2 某物体上有一变力F 作用,它随时间变化的关系如下:在0.1s 内,F 均匀地由0增加到20N ;又在以后0.2s 内,F 保持不变;再经0.1s ,F 又从20N 均匀地减少到0.
⑴ 画出F - t 图;
⑵ 求这段时间内力的冲量及力的平均值;
⑶ 如果物体的质量为3 kg,开始速度为1m/s,且与力的方向一致,问在力刚变为0时,物体的速度为多大?
解:⑴
20
⑵ 根据定积分的定义,用计算面积的方法,可得这段时间内力的冲量为
I =⎰F d t =
t
1
(0.2+0.4) ⨯20N s =6N s 2
力的平均值为
F =
⑶ 根据动量定理,有
I 6=N =15N Δt 0.4
I =m υ' -m υ0
所以
υ' =
I +m υ06+3⨯1
==
m 3
2-4 一颗子弹由枪口射出时速率为υ0m ,当子弹在枪筒内被加速时,它所受的合力为,其中t 的单位为秒(s ) . F =(a -bt ) N (a ,b 为正常数)
⑴ 假设子弹运行到枪口处合力刚好为零,试计算子弹走完枪筒全长所需的时间; ⑵ 求子弹所受的冲量; ⑶ 求子弹的质量.
解:⑴ 子弹走完枪筒全长所需的时间t ,由题意,得F =(a -bt ) =0,所以
t =
a
b
⑵ 子弹所受的冲量
t 1I =⎰(a -bt ) dt =at -bt 2
02
a
将t=代入,得
b
a 2I =
2b
I a 2
⑶ 由动量定理可求得子弹的质量 m ==
υ02b υ0
2-9 质量为M 的人手里拿着一个质量为m 的物体,此人用与水平面成α角的速率υ0向前跳
去.当他达到最高点时,他将物体以相对于人为u 的水平速率向后抛出.问:由于人抛出物体,他跳跃的距离增加了多少?(
假设人可视为
质点)
解:取如图所示坐标.把人与物视为一系统,当人跳跃到最高点处,在向左抛物的过程中.满足动量守恒,故有
(M +m )υ0cos α=M υ+m (υ-u )
式中υ为人抛物后相对地面的水平速率,υ-u 为抛出物对地面的水平速率.得
υ=υ0cos α+
的水平速率的增量为
m
u
M +m
Δυ=υ-υ0cos α=
而人从最高点到地面的运动时间为
m
u
M +m
t =
所以,人跳跃后增加的距离
υ0sin α
g
Δx =Δυ t =
m υ0sin α
u
M +m g
2-11 如图2-22所示,一质量为m 的滑块在
1
圆弧形滑槽中从静止滑下.设圆弧形滑槽的质4
量为M 、半径为R ,略去所有摩擦力.求当滑块m 滑到槽底时,滑槽M 在水平方向移动的距离.
图2-22 习题2-11用图
解:以m 和M 为研究系统,所受的外力为重力mg 、Mg 与地面对滑槽的支持力N ,如图所示,系统在水平方向不受外力,因此在水平方向动量守恒。设在下滑过程中,m 相对于M 的速度为υ,M 相对地的速度为V
。在水平方向有
m (υx -V )-MV =0
求解上式,得
υx =
m +M
V m
设m 在滑槽上滑行的时间为t ,在水平方向相对于M 移动的距离为R ,即
R =⎰υx d t =
t
m +M m
⎰V d t
t
滑槽在水平方向移动的距离为
s =⎰Vdt =
t
m
R
m +M
第3章 功和能
习题参考答案:
3-1 作用在质点上的力为F =7i -6j (SI 制),求:
⑴ 当一质点从原点运动到r =3i +4j +16k 时力F 所做的功; ⑵ 如果质点从原点运动到r =3i +4j +16k 处需0.6s ,试求平均功率.
解:⑴ 由题知,F 为恒力,
A =F ⋅r =(7i -6j ) (3i +4j +16k )=-3J
⑵ 根据平均功率的定义式,得
=
A 3==5W Δt 0.6
3-2 质点在外力F =2y i +4j 的作用下在一平面内运动(SI 制),求下列情况下,质点从x =-2运动到x =3处该力做的功.
⑴ 质点的运动轨迹为抛物线 x 2=4y ; ⑵ 质点的运动轨迹为直线 4y =x +6.
b
b
解:由A = F ⋅d r =
a ⎰⎰
a
F x d x +F y d y +F z d z ,得
(1) 质点的运动轨道为抛物线x 2=4y 时该力做的功为
A 1= ⎰F x d x +⎰F y d y =⎰2y d x +⎰
x 1
y 1
x 1
x 2y 2x 2y 2y 1
x 265
4d y =⎰d x +⎰44d y =J =10.8J
-2216
3
9
(2) 质点的运动轨道为抛物线4y =x +6时该力做的功为
A 2= ⎰F x d x +⎰F y d y =⎰2y d x +⎰
x 1
y 1
x 1
x 2y 2x 2y 2y 1
x +685
4d y =⎰d x +⎰44d y =J =21.25J
-2124
3
9
3-4 质量为m 的木板B 静止在光滑桌面上,质量也为m 的物体A (A 可视为质点)放在木板B 的一端.现给物体A 一初始速度υ0使其在B 板上滑动,设A 、B 间的摩擦因数为μ,并设A 滑到B 的另一端时A 、B 恰好具有相同的速度.求B 板的长度L 及B 板走过的距离x .
解:A 向右滑动时,B 给A 一向左的摩擦力,A 给B 一向右的摩擦力,摩擦力的大小为μmg 。将A 、B 视为一系统,摩擦力是内力,因此系统水平方向动量守恒,设A 滑到B 的右端时二者的共同速度为υ,则有
m υ0=2m υ
解得 υ=
υ0
2
再对A 、B 系统应用质点系动能定理并注意到摩擦力的功是一对力的功,可设B 不动,A 相对B 移动了B 的长度为L ,摩擦力的功应为-μmgL ,代入质点系动能定理
-μmgL =
1122m υ2-m υ0 22
2υ0
可得 L =
4μg
为了计算B 板走过的距离x ,再单独对B 板应用质点的动能定理,此时B 板受的摩擦 力做正功μmgx
μmgx =
12m υ 2
2υ0
得 x =
8μg
3-19 一质量为m 1的弹丸,穿过如图3-29所示的摆锤后,速率由υ减少到
υ
.已知摆锤的质量2
为m 2,摆线长度为l ,如果摆锤能在垂直平面内完成一个完全的圆周运动,弹丸的速度的最小值应为多少?
解:由水平方向的动量守恒定律,有
m 1υ=m 1
υ
+m 2υ' 2
式中 υ' 为摆锤在圆周最低点的运动速率
为使摆锤恰好能在垂直平面内作圆周运动,在最高点时,摆线中的张力F T =0,则
2
m 2υ' h
m 2g =
l
图3-29 习题3-19用图
式中υ' h 为摆锤在圆周最高点的运动速率.
又摆锤在垂直平面内作圆周运动的过程中.满足机械能守恒定律,故有
112m 2υ' 2=m 2υ' h +2m 2gl 22
联立上述三个方程求解,可得弹丸所需速率的最小值为
υ=
1
3-24 如图3-33所示,一个轻弹簧上端固定,下端系一个金属圆盘,弹簧伸长为l 1=10cm .一个质量和圆盘相同的泥球,从高于盘底h =30cm 处由静止下落到盘上.求此盘向下运动的最大距离l 2.
解:第一个过程为泥球自由下落过程。为从距离顶端为h 处自由落下,与盘碰撞前的速 度为υ,由机械能守恒,得
12
m υ=mgh ○1 2
第二个过程为泥球与盘碰撞过程。将盘和泥球看做一个系统,者之间的冲力远大于它们所受的外力(包括重力和弹簧的弹力) ,作用时间很短,可以认为动量守恒。设它们的质量均为m ,它撞后结合在—起以共同的速度V 运动。沿y 方向的动量守恒定分量式为
因二而且们碰律的
m υ=2mV ○2
第三过程为泥球和盘共同下降的过程。选弹簧、泥球、盘和地
图3-33 习题3-24用图
球为
系统。以泥球与盘共同开始运动为系统的始态,二者到达最低点时为末态。在此过程中只有重力、弹性力(均为保守力) 做功,系统机械能守恒。以弹簧的原长为弹性势能的零点,以盘到达最低位臵为重力势能的零点。则系统的机械能守恒表达式为
1112
3 (2m )V 2+(2m )gl 2+kl 12=k (l 1+l 2) ○
222
依题意,又由
kl 1=mg ○4
将式○1、○2、○3、○4联立,代人数据,可得
l 2=30cm 或 l 2=-10cm (舍去)
所以,盘向下运动的最大距离为l 2=30cm
第4章 刚体力学
习题参考答案
2-12 求一质量为m 、半径为R 的均匀半圆盘的质心.
解:建立如图所示坐标系,设薄板半径为R ,质量为m .面密度
σ=
2m πR 2
.由质量分布的对称性可得板的质心在x 轴上而
m ⎰0
R
x C
x d m 1==
m
x σx =
4R
3π
2-17 如图2-24所示,质量为m 、线长为l 的单摆,可绕点O 在竖直平面内面内摆动,初始时刻摆线被拉至水平,然后自由落下,求:
⑴ 摆线与水平线成θ角时,摆球所受到的力矩及摆球对点O 的角动量;
⑵ 摆球到达B 时角速度的大小.
解:摆球受力如图2-24所示。摆线的张力T 通过点O ,因此其力矩为零;重力G 对点O 产生力矩,其大小为
M =mgl cos θ
可见M 随θ角而变化,其方向垂直纸面向里。 由角动量定理,得
M =
d L
=mgl cos θd t
A
又ω=d θ,L =ml ω代入上式,并积分,得
2
dt
⎰
L
L d L =⎰m 2gl 3cos θd θ
θ
摆线与水平线成θ角时,摆球对点O 的角动量为
L =2g l
⑵ 当摆球摆到B 时,θ=π/2,因此摆球角动量
L B =2m 2gl 3=ml 2
摆球到达B 时角速度的大小
ωB =
L B 2g
=
l ml 2
4-2 一半径为10cm 的滑轮, 转动惯量为1. 0⨯10-3kg ·m 2,现有一变力
F =0. 5t +0. 30t 2(SI 单位制)沿着切线方向作用于滑轮的边缘. 如果滑轮最初处于静止状态, 试求滑轮在4s 初的角速度.
解:滑轮所受力矩大小为
M =Fr =0.05t +0.03t 2
由转动定律
即
积分得
ω=25t 2+10t 3
t =3s
M =J α=J
d ωdt
d ω=
M
dt =(50t +30t 2) dt J
时
ω=4.95⨯102rad/s
4-3 如图4-32所示,质量为m 、长为l 的均匀细棒AB ,转轴到中心O 点的距离为h 并与棒垂直,试求细棒对于该转轴的转动惯量.
解:如图在棒上距轴为x 处取一长度元dx ,如棒的质量线密度为λ,则该长度元的质量d m =λd x =m dx , 转轴通过棒上距中心为h 的
l
点并和棒垂直时,有
I B =⎰
l +h -+h λx dx =⎰
2
l +h -l +h x 2
m 1
dx =ml 2+mh 2 l 12
4-5 如图3-34所示,质量为m 、半径为R 的圆柱体中挖有四个半径均为R 的圆柱形空洞,空洞中心轴与圆柱体中心轴平行,且间
3
距均为R 。试求圆柱体对其中心轴的转动惯量。
2
解:如果用同样的材料将空洞填满,设四个小圆柱的质量为m ' ,
则填满后的总质量为m +4m ' ,则有
m +4m 'πR 2L
==92
m '⎛R ⎫
π ⎪L ⎝3⎭
即
m '=
1m 5
填满后大圆柱体对中心轴的转动惯量为
J 1=
19
(m +4m ' ) R 2=mR 2 210
由平行轴定理, 填满后的四个小圆柱对大圆柱中心轴的转动惯量为
2
⎡1' ⎛1⎫2⎤111⎛⎫'
J 2=4⎢m R ⎪+m R ⎪⎥=mR 2
⎝2⎭⎥⎢⎣2⎝3⎭⎦45
由组合定理得
J =J 1-J 2=
91159mR 2-mR 2=mR 2 104590
4-12如图4-40所示, 一质量均匀分布的圆盘,质量为M ,半径为R
,
放在一粗糙的水平面上, 圆盘可绕通过其中心的光滑转轴O 转动,圆盘与水平面间的摩擦系数为μ。开始时,圆盘保持静止,一质量为m 的子弹以水平速度υ0垂直于圆盘半径打入圆盘边缘并嵌入其中。试求:
⑴ 子弹击中圆盘后,圆盘所获得的角速度;
⑵ 经过多长时间后,圆盘停止转动(略去子弹重力造成的摩擦阻力矩)? 解:(1)子弹射入时,子弹与圆盘组成的系统满足角动量守恒,则有
m υ0R =J ω 式中J =
1MR 2+mR 22
解得
ω=
m υ0⎛1⎫ M +m ⎪R ⎝2⎭
(2)子弹射入后,对圆盘应用由角动量定理得 -M f t =0-J ω
其中,-M f 为圆盘所受摩擦力矩。取圆盘中半径为r 、宽度为dr 的圆环为质元, 圆盘质量面密度为σ=摩擦力,则圆盘所受摩擦力矩为
dM f =μ(σ2πrdr ) gr
m πR 2
,忽略子弹在圆盘中受到的
则
R 2
M f =⎰dM f =⎰μ(σ2πrdr ) gr =μMgR 03
故有
t =
3m υ0J ω
=
M f 2μMg
4-13 在半径为R 的具有光滑竖直中心轴的水平圆盘内, 有一人静
止站立在距转轴为1R 处, 人的质量为圆盘质量的
21
,开始时盘载10
人相对地面以角速度ω0匀速转动。如果此人垂直于圆盘半径相对盘以速率v 沿与圆盘转动的相反方向做圆周运动,如图4-41所示,已知圆盘对中心轴的转动惯量为1MR 2,
2
求:⑴ 圆盘相对地面的角速度;
⑵ 欲使圆盘相对地面保持静止,人相对圆盘的速度的大小及方向应怎样?
解:(1)设圆盘质量为M ,选人与圆盘组成的系统为研究对象,当人在盘上走动时,无外力矩,因此系统角动量守恒 即
1M R 22v ⎡M R 212⎤2
() +MR ω=MR ω+() (ω-) 0⎢⎥10222102R ⎣⎦
(J 人+J 盘)ω0=J 盘ω+J 人(ω-
v
) 1/2R
圆盘对地角速度为
211
MR 2ω0+MRv
2v ω==ω0+
2121R MR 240
(2)欲使圆盘对地角速度为零应有
ω=ω0+
2v '
=0 21R 21
R ω0 2
则
v ' =-
即人应与圆盘转动方向的相同方向作圆周运动。
第6章 机械振动
习题参考答案:
6-2 若交流电压的表达式为: V
=311sin 100πt
,式中:V 以伏
特(V)为单位, t 以秒(s)为单位, 求交流电的振幅、周期、频率和初相位.
解: 交流电电压的表达式也可化为余弦形式:
V =311sin 100πt =311cos(100πt -
π) 2
因此有:
振幅为: A =311V , 周期为:T
=2π
ω
=
2π
s =0. 02 s , 100π
100π
Hz =50 Hz 2π
频率为: ν
=
ω
2π
=
初相位为:ϕ=-π
2
6-3一质点沿x 轴做简谐振动,其圆频率ω = 10 rad/s.试分别写出以下两种初始条件下的运动学方程.
(1)初始位移x 0=7. 5 cm ,初始速度υ0=75. 0 cm/s; (2)初始位移x 0=7. 5 cm ,初始速度υ0=-75. 0 cm/s
解: (1)由题意可设质点做简谐振动的运动学方程为:
x =A cos (10t +ϕ)
则其速度方程为: υ=-10A sin (10t +ϕ)
将初始条件t =0时,x 0=7. 5 cm ,υ0=75. 0 cm/s分别代入上面两式得:
x 0=7. 5 cm =Acos ϕ
υ0=75. 0 cm/s=-10Asin ϕ
解以上两方程得:A =10. 6 cm ,ϕ=-π.
4
所以:
x =0. 106cos (10t -
π
) (SI 4
制)
(2) t =0时,
x 0=7. 5 cm =Acos ϕ
υ0=-75. 0 cm/s=-10A sin ϕ
解以上两个方程得:A =10. 6 cm ,ϕ=π.
4
所以:
x =0. 106cos (10t +
π
) (SI 4
制)
6-5 有一简谐振动振幅A = 12 cm,周期T = 3 s,若振子在位移x =6cm 处并向负方向运动为计时起点,请做出其位移-时间曲线,并求出其运动到x = -6cm 处所需的最短时间.
解:若设该简谐振动的方程为:
x =A cos(ωt +ϕ)
那么由题意可知,该简谐振动的圆频率ω=2π=2πr ad/s,
T
3
t =0时,
6=12cos ϕ
υ0=-A ωsin ϕ
,所以初相位为:ϕ=π.其其位移-时间曲线
3
图如上图所示.
其运动到x = -6cm 处时,有
2ππ2π4πt +=或. 3333
-6=12cos(
2ππ
t +) 33
,解得:
因所求的是最短时间,上式取2π,因此t =0. 5 s .
3
6-10 有一水平弹簧振子K = 24 N/m,重物的质量m = 6 kg,静止在平衡位臵上, 如图6-28所示.设以一水平恒力F = 10 N作用于物体(不计摩擦),使之从平衡位臵向左运动了0.05 m ,此时撤去力F .当重物运动到左方最远位臵时开始计时,求运动方程.
解: 由题意可知,物体在做简谐振动,设其运动学方程为:
x =A cos (ωt +ϕ)
根据能量守恒定律,系统的弹性势能为:E P 代入数据,从而解得:A =0. 204 m .
又因ω=
=FS =0. 5 J =
12
kA 2
k
=2 rad/s,t =0 时, x 0=-A ,从而解得ϕ=π. m
因此物体的运动学方程为:x =0. 204cos(2t +π) (SI 制)第1章 质点运
动学和牛顿运动定律
参考习题答案
1-1 已知质点的运动学方程为x = R cosωt , y = R sinωt, z = hωt /(2π) , 其中R 、ω、h
为常量.求:
(1)质点的运动方程的矢量形式; (2)任一时刻质点的速度和加速度.
ˆ+R sin ωt j ˆ+h ωt /(2π) k ˆ 解:r =R cos ωt i d r ˆ+R ωcos ωt j ˆ+h ω/(2π) ˆ υ==-ωR sin ωt i k
dt d υˆ-R ω2sin ωt j ˆ=-ω2R (cosωt i ˆ+sin ωt j ˆ) a ==-ω2R cos ωt i
dt
1-3半径为R 的轮子沿y = 0的直线作无滑滚动时,轮边缘质点的轨迹为
x =R (θ-sin θ)
y =R (1-cos θ)
求质点的速度;当d θ / d t = ω为常量时,求速度为0的点.
解:υx =
dx d θd θdy d θ=R (-cos θ) , υy ==R sin θ dt dt dt dt dt
⎤d θ s θi ˆj n ⎦d t
ˆ+1-c o θs i 即 υ=R ⎡()⎣
当
d θ
=ω为常数时, dt
υx =
dx dy =R ω(1-cos θ) , υy ==R ωsin θ,速度为0 dt dt dx dy
=R ω(1-c o s θ) =0, υy ==R ωsin θ=0 dt dt
即 υx =
故 θ=2k π, k =0, 1, 2,
1
1-5一质点沿半径为R 的圆周按规律S =υ0t -bt 2运动,其中υ0、b 都是常量.
2
(1)求t 时刻质点的总加速度;
(2)t 为何值时总加速度数值上等于b ?
(3)当加速度达到b 时,质点已沿圆周运行了多少圈? 解:⑴ 速率υ=
dS d υ=υ0-bt , 切向加速度的大小a τ==-b , dt dt
(υ0-bt ) 2
ˆτ+a n e ˆn =法向加速度的大小a n =,加速度a =a τe
R R
υ2
加速度的大小a =a τ+a =b +
2
2
n
2
υ0-bt 4
R
2
(2)a = b
=b ,t =
υ0
b
,
2
2
υ01⎛υ0⎫121υ0
(3) a = b时, S =υ0t -bt =υ0⋅-b ⎪=
2b 2⎝b ⎭2b
υ02S
=转动圈数 n = 2πR 4πbR
1-7 在图1-16所示的装臵中,两物体的质量为m 1和m 2,物体之间及物体与桌面间的摩擦系数都是μ,求在力F 的作用下两物体的加速度及绳内张力,不计滑轮和绳
图1-16习题1-7用图
的质量及轴承摩擦,绳不可伸长.
解:根据题意,由滑轮的关系可知绳内张力T = 2F ,设m 1受到m 2的摩擦力f 1,m 2受到地面的摩擦力为f 2,m 1受到的最大静摩擦力为m 1g μ,受力如图所示。
(1),若T (m 1+m 2) g μ,而f 1不可能大于
(m 1+m 2) g μ,故m 2不能滑动.
a 1=a 2=0,T = 2F
(2)若T >m 1g μ时,m 1相对于m 2
则m 1受力如图:绳内张力还是T = 2F
T -f 1=m 1a 1
2F -m 1g
μ=m 1a 1
1
a 1=
2F -m 1g μ
m 1
m 2 受力如图所示,由于f 1
1-12 在图1-20所示的滑轮系统中,m 3>m 2>m 1,如果滑轮和绳的质量和转轴处的摩擦略去不计,且绳不可伸长,求m 1的加速度a 1及两绳的张力T 1和T 2.
解:设 a 1,a 2,a 3分别是m 1,m 2,m 3的加速度,
T 1-m 1g =m 1a 1, T 2-m 2g =m 2a 2, m 3g -T 2=m 3a 3, T 1=2T 2,a 2=a 3 联立求解得 T 1=
4m 2m 32m 2m 3
g ,T 2=g ,
m 2+m 3m 2+m 3
a 1=
4m 2m 3-m 1m 2-m 1m 3
g ,竖直向上。
(m 2+m 3) m 1
第2章 动量和角动量
习题参考答案:
2-2 某物体上有一变力F 作用,它随时间变化的关系如下:在0.1s 内,F 均匀地由0增加到20N ;又在以后0.2s 内,F 保持不变;再经0.1s ,F 又从20N 均匀地减少到0.
⑴ 画出F - t 图;
⑵ 求这段时间内力的冲量及力的平均值;
⑶ 如果物体的质量为3 kg,开始速度为1m/s,且与力的方向一致,问在力刚变为0时,物体的速度为多大?
解:⑴
20
⑵ 根据定积分的定义,用计算面积的方法,可得这段时间内力的冲量为
I =⎰F d t =
t
1
(0.2+0.4) ⨯20N s =6N s
2
力的平均值为
F =
⑶ 根据动量定理,有
I 6=N =15N Δt 0.4
I =m υ' -m υ0
所以
υ' =
I +m υ06+3⨯1
== m 3
2-4 一颗子弹由枪口射出时速率为υ0m ,当子弹在枪筒内被加速时,它所受的合力为
F =(a -bt ) N (a ,b 为正常数),其中t 的单位为秒(s ) .
⑴ 假设子弹运行到枪口处合力刚好为零,试计算子弹走完枪筒全长所需的时间; ⑵ 求子弹所受的冲量; ⑶ 求子弹的质量.
解:⑴ 子弹走完枪筒全长所需的时间t ,由题意,得F =(a -bt ) =0,所以
t =
a
b
⑵ 子弹所受的冲量
1
I =⎰(a -bt ) dt =at -bt 2
02
t
a
将t=代入,得
b
a 2I =
2b
I a 2
⑶ 由动量定理可求得子弹的质量 m ==
υ02b υ0
2-9 质量为M 的人手里拿着一个质量为m 的物体,此人用与水平面成α角的速率υ0向前跳
去.当他达到最高点时,他将物体以相对于人为u 的水平速率向后抛出.问:由于人抛出物体,他跳跃的距离增加了多少?(假设人可视为质点)
解:取如图所示坐标.把人与物视为一系
统,当人跳跃到最高点处,在向左抛物的过程中.满足动量守恒,故有
(M +m )υ0cos α=M υ+m (υ-u )
式中υ为人抛物后相对地面的水平速率,υ-u 为抛出物对地面的水平速率.得
υ=υ0cos α+
的水平速率的增量为
m
u
M +m
Δυ=υ-υ0cos α=
而人从最高点到地面的运动时间为
m
u
M +m
t =
所以,人跳跃后增加的距离
υ0sin α
g
Δx =Δυ t =
m υ0sin α
u
M +m g
2-11 如图2-22所示,一质量为m 的滑块在
1
圆弧形滑槽中从静止滑下.设圆弧形滑槽的质4
量为M 、半径为R ,略去所有摩擦力.求当滑块m 滑到槽底时,滑槽M 在水平方向移动的距离.
解:以m 和M 为研究系统,所受的外力为重力mg 、Mg 与地面对滑槽的支持力N ,如图所示,系统在水平方向不受外力,因此在水平方向动量守恒。设在下滑过程中,m 相对于M 的速度为υ,M 相对地的速度为V
。在水平方向有
m (υx -V )-MV =0
求解上式,得
υx =
m +M
V m
设m 在滑槽上滑行的时间为t ,在水平方向相对于M 移动的距离为R ,即
R =⎰υx d t =
t
m +M m
⎰V d t
t
滑槽在水平方向移动的距离为
s =⎰Vdt =
t
m
R
m +M
第3章 功和能
习题参考答案:
3-1 作用在质点上的力为F =7i -6j (SI 制),求:
⑴ 当一质点从原点运动到r =3i +4j +16k 时力F 所做的功; ⑵ 如果质点从原点运动到r =3i +4j +16k 处需0.6s ,试求平均功率.
解:⑴ 由题知,F 为恒力,
A =F ⋅r =(7i -6j ) (3i +4j +16k )=-3J
⑵ 根据平均功率的定义式,得
=
A 3
==5W Δt 0.6
3-2 质点在外力F =2y i +4j 的作用下在一平面内运动(SI 制),求下列情况下,质点从x =-2运动到x =3处该力做的功.
⑴ 质点的运动轨迹为抛物线 x =4y ; ⑵ 质点的运动轨迹为直线 4y =x +6.
b
b
2
解:由A = F ⋅d r =
a ⎰⎰
a
F x d x +F y d y +F z d z ,得
2
(3) 质点的运动轨道为抛物线x =4y 时该力做的功为
A 1= ⎰F x d x +⎰F y d y =⎰2y d x +⎰
x 1
y 1
x 1
x 2y 2x 2y 2y 1
x 265
4d y =⎰d x +⎰44d y =J =10.8J
-2216
3
9
(4) 质点的运动轨道为抛物线4y =x +6时该力做的功为
A 2= ⎰F x d x +⎰F y d y =⎰2y d x +⎰
x 1
y 1
x 1
x 2y 2x 2y 2y 1
x +685
4d y =⎰d x +⎰44d y =J =21.25J
-2124
3
9
3-4 质量为m 的木板B 静止在光滑桌面上,质量也为m 的物体A (A 可视为质点)放在木板B 的一端.现给物体A 一初始速度υ0使其在B 板上滑动,设A 、B 间的摩擦因数为μ,并设A 滑到B
的另一端时A 、B 恰好具有相同的速度.求B 板的长度L 及B 板走过的距离x .
解:A 向右滑动时,B 给A 一向左的摩擦力,A 给B 一向右的摩擦力,摩擦力的大小为μmg 。将A 、B 视为一系统,摩擦力是内力,因此系统水平方向动量守恒,设A 滑到B 的右端时二者的共同速度为υ,则有
m υ0=2m υ
解得 υ=
υ0
2
再对A 、B 系统应用质点系动能定理并注意到摩擦力的功是一对力的功,可设B 不动,A 相对B 移动了B 的长度为L ,摩擦力的功应为-μmgL ,代入质点系动能定理
-μmgL =
1122m υ2-m υ0 22
2υ0
可得 L =
4μg
为了计算B 板走过的距离x ,再单独对B 板应用质点的动能定理,此时B 板受的摩擦 力做正功μmgx
μmgx =
12m υ 2
2υ0
得 x =
8μg
3-19 一质量为m 1的弹丸,穿过如图3-29所示的摆锤后,速率由υ减少到为m 2,摆线长度为l ,如果摆锤能在垂直平面内完成一个完全的圆周运动,弹丸的速度的最小值应为多少?
解:由水平方向的动量守恒定律,有
υ
.已知摆锤的质量2
m 1υ=m 1
υ
+
m 2υ' 2
式中 υ' 为摆锤在圆周最低点的运动速率
为使摆锤恰好能在垂直平面内作圆周运动,在最高点时,摆线中的张力F T =0,则
2
m 2υ' h
m 2g =
l
式中υ' h 为摆锤在圆周最高点的运动速率.
又摆锤在垂直平面内作圆周运动的过程中.满足机械能守恒定律,故有
112m 2υ' 2=m 2υ' h +2m 2gl 22
联立上述三个方程求解,可得弹丸所需速率的最小值为
υ=
1
3-24 如图3-33所示,一个轻弹簧上端固定,下端系一个金属圆盘,弹簧伸长为l 1=10cm .一个质量和圆盘相同的泥球,从高于盘底h =30cm 处由静止下落到盘上.求此盘向下运动的最大距离l 2.
解:第一个过程为泥球自由下落过程。为从距离顶端为h 处自由落下,与盘碰撞前的速 度为υ,由机械能守恒,得
12
m υ=mgh ○1 2
第二个过程为泥球与盘碰撞过程。将盘和泥球看做一个系统,者之间的冲力远大于它们所受的外力(包括重力和弹簧的弹力) ,作用时间很短,可以认为动量守恒。设它们的质量均为m ,它撞后结合在—起以共同的速度V 运动。沿y 方向的动量守恒定分量式为
因二而且们碰律的
m υ=2mV ○2
第三过程为泥球和盘共同下降的过程。选弹簧、泥球、盘和地
图3-33 习题3-24用图
球
为
系统。以泥球与盘共同开始运动为系统的始态,二者到达最低点时为末态。在此过程中只有重力、弹性力(均为保守力) 做功,系统机械能守恒。以弹簧的原长为弹性势能的零点,以盘到达最低位臵为重力势能的零点。则系统的机械能守恒表达式为
1112
3 (2m )V 2+(2m )gl 2+kl 12=k (l 1+l 2) ○
222
依题意,又由
kl 1=mg ○4
将式○1、○2、○3、○4联立,代人数据,可得
l 2=30cm 或 l 2=-10cm (舍去)
所以,盘向下运动的最大距离为l 2=30cm
第4章 刚体力学
习题参考答案
2-12 求一质量为m 、半径为R 的均匀半圆盘的质心.
解:建立如图所示坐标系,设薄板半径为R ,质量为m .面密度
σ=
2m πR 2
.由质量分布的对称性可得板的质心在x 轴上而
m ⎰0
R
x C
x d m 1==
m
x σx =
4R
3π
2-17 如图2-24所示,质量为m 、线长为l 的单摆,可绕点O 在竖直平面内面内摆动,初始时刻摆线被拉至水平,然后自由落下,求:
⑴ 摆线与水平线成θ角时,摆球所受到的力矩及摆球对点O 的角动量;
⑵ 摆球到达B 时角速度的大小.
解:摆球受力如图2-24所示。摆线的张力T 通过点O ,因此其力矩为零;重力G 对点O 产生力矩,其大小为
M =mgl cos θ
可见M 随θ角而变化,其方向垂直纸面向里。 由角动量定理,得
M =
d L
=mgl cos θd t dt
A
2
又ω=d θ,L =ml ω代入上式,并积分,得
G
θ
⎰
L
L d L =⎰m 2gl 3cos θd θ
图2-24 习题2-17用图
摆线与水平线成θ角时,摆球对点O 的角动量为
L =2g
l
⑵ 当摆球摆到B 时,θ=π/2,因此摆球角动量
L B =2m 2gl 3=ml 2
摆球到达B 时角速度的大小
ωB =
L B 2g
=
l ml 2
4-2 一半径为10cm 的滑轮, 转动惯量为1. 0⨯10-3kg ·m 2,现有一变力
F =0. 5t +0. 30t 2(SI 单位制)沿着切线方向作用于滑轮的边缘. 如果滑轮最初处于静止状态, 试求滑轮在4s 初的角速度.
解:滑轮所受力矩大小为
M =Fr =0.05t +0.03t 2
由转动定律
即
d ω=
M
dt =(50t +30t 2) dt J
M =J α=J
d ωdt
积分得
ω=25t 2+10t 3
t =3s
时
ω=4.95⨯102rad/s
4-3 如图4-32所示,质量为m 、长为l 的均匀细棒AB ,转轴到中心O 点的距离为h 并与棒垂直,试求细棒对于该转轴的转动惯量.
解:如图在棒上距轴为x 处取一长度元dx ,如棒的质量线密度为λ,则该长度元的质量d m =λd x =m dx , 转轴通过棒上距中心为h 的
l
点并和棒垂直时,有
I B =⎰
l +h -+h λx dx =⎰
2
l +h l -+h x 2
m 1
dx =ml 2+mh 2 l 12
4-5 如图3-34所示,质量为m 、半径为R 的圆柱体中挖有四个半径均为R 的圆柱形空洞,空洞中心轴与圆柱体中心轴平行,且间
3
距均为R 。试求圆柱体对其中心轴的转动惯量。
2
解:如果用同样的材料将空洞填满,设四个小圆柱的质量为m ' ,
则填满后的总质量为m +4m ' ,则有
m +4m 'πR 2L
==92'm ⎛R ⎫
π ⎪L ⎝3⎭
即
m '=
1m 5
填满后大圆柱体对中心轴的转动惯量为
J 1=
19
(m +4m ' ) R 2=mR 2 210
由平行轴定理, 填满后的四个小圆柱对大圆柱中心轴的转动惯量为
2
⎡1' ⎛1⎫2⎫⎤11' ⎛1J 2=4⎢m R ⎪+m R ⎪⎥=mR 2
⎝2⎭⎥⎢⎣2⎝3⎭⎦45
由组合定理得
J =J 1-J 2=
91159mR 2-mR 2=mR 2 104590
4-12如图4-40所示, 一质量均匀分布的圆盘,质量为M ,半径为R ,
放在一粗糙的水平面上, 圆盘可绕通过其中心的光滑转轴O 转动,圆盘与水平面间的摩擦系数为μ。开始时,圆盘保持静止,一质量为m 的子弹以水平速度υ0垂直于圆盘半径打入圆盘边缘并嵌入其中。试求:
⑴ 子弹击中圆盘后,圆盘所获得的角速度;
⑵ 经过多长时间后,圆盘停止转动(略去子弹重力造成的摩擦阻力矩)? 解:(1)子弹射入时,子弹与圆盘组成的系统满足角动量守恒,则有
m υ0R =J ω 式中J =
1MR 2+mR 22
解得
ω=
m υ0⎛1⎫ M +m ⎪R ⎝2⎭
(2)子弹射入后,对圆盘应用由角动量定理得 -M f t =0-J ω
其中,-M f 为圆盘所受摩擦力矩。取圆盘中半径为r 、宽度为dr 的圆环为质元, 圆盘质量面密度为σ=
m πR 2
,忽略子弹在圆盘中受到的
摩擦力,则圆盘所受摩擦力矩为
dM f =μ(σ2πrdr ) gr
则
2
M f =⎰dM f =⎰μ(σ2πrdr ) gr =μMgR 03
R
故有
t =
3m υ0J ω
=
M f 2μMg
4-13 在半径为R 的具有光滑竖直中心轴的水平圆盘内, 有一人静止站立在距转轴为1R 处, 人的质量为圆盘质量的
2
1
,开始时盘载10
人相对地面以角速度ω0匀速转动。如果此人垂直于圆盘半径相对盘以速率v 沿与圆盘转动的相反方向做圆周运动,如图4-41所示,已知圆盘对中心轴的转动惯量为1MR 2,
2
求:⑴ 圆盘相对地面的角速度;
⑵ 欲使圆盘相对地面保持静止,人相对圆盘的速度的大小及方向应怎样?
解:(1)设圆盘质量为M ,选人与圆盘组成的系统为研究对象,当人在盘上走动时,无外力矩,因此系统角动量守恒 即
1M R 22v ⎡M R 212⎤2
() +MR ω=MR ω+() (ω-) 0⎢⎥10222102R ⎣⎦
(J 人+J 盘)ω0=J 盘ω+J 人(ω-
v
) 1/2R
圆盘对地角速度为
211
MR 2ω0+MRv
2v ω==ω0+
2121R MR 240
(2)欲使圆盘对地角速度为零应有
ω=ω0+
2v '
=0 21R
则
v ' =-
21
R ω0 2
即人应与圆盘转动方向的相同方向作圆周运动。
第6章 机械振动
习题参考答案:
6-2 若交流电压的表达式为: V
=311sin 100πt
,式中:V 以伏
特(V)为单位, t 以秒(s)为单位, 求交流电的振幅、周期、频率和初相位.
解: 交流电电压的表达式也可化为余弦形式:
V =311sin 100πt =311cos(100πt -
π) 2
因此有:
振幅为: A =311V , 周期为:T
=2π
ω
=
2π
s =0. 02 s , 100π
100π
Hz =50 Hz 2π
频率为: ν
=
ω
2π
=
初相位为:ϕ=-π
2
6-3一质点沿x 轴做简谐振动,其圆频率ω = 10 rad/s.试分别写出以下两种初始条件下的运动学方程.
(1)初始位移x 0=7. 5 cm ,初始速度υ0=75. 0 cm/s; (2)初始位移x 0=7. 5 cm ,初始速度υ0=-75. 0 cm/s
解: (1)由题意可设质点做简谐振动的运动学方程为:
x =A cos (10t +ϕ)
则其速度方程为: υ=-10A sin (10t +ϕ)
将初始条件t =0时,x 0=7. 5 cm ,υ0=75. 0 cm/s分别代入上面两式得:
x 0=7. 5 cm =Acos ϕ
υ0=75. 0 cm/s=-10Asin ϕ
解以上两方程得:A =10. 6 cm ,ϕ=-π.
4
所以:
x =0. 106cos (10t -
π
) (SI 4
制)
(2) t =0时,
x 0=7. 5 cm =Acos ϕ
υ0=-75. 0 cm/s=-10A sin ϕ
解以上两个方程得:A =10. 6 cm ,ϕ=π.
4
所以:
x =0. 106cos (10t +
π
) (SI 4
制)
6-5 有一简谐振动振幅A = 12 cm,周期T = 3 s,若振子在位移x =6cm 处并向负方向运动为计时起点,请做出其位移-时间曲线,并求出其运动到x = -6cm 处所需的最短时间.
解:若设该简谐振动的方程为:
x =A cos(ωt +ϕ)
那么由题意可知,该简谐振动的圆频率ω=2π=2πr ad/s,
T
3
t =0时,
6=12cos ϕ
υ0=-A ωsin ϕ
,所以初相位为:ϕ=π.其其位移-时间曲线
3
图如上图所示.
其运动到x = -6cm 处时,有
2ππ2π4πt +=或. 3333
-6=12cos(
2ππ
t +) 33
,解得:
因所求的是最短时间,上式取2π,因此t =0. 5 s .
3
6-10 有一水平弹簧振子K = 24 N/m,重物的质量m = 6 kg,静止在平衡位臵上, 如图6-28所示.设以一水平恒力F = 10 N作用于物体(不计摩擦),使之从平衡位臵向左运动了0.05 m ,此时撤去力F .当重物运动到左方最远位臵时开始计时,求运动方程.
解: 由题意可知,物体在做简谐振动,设其运动学方程为:
x =A cos (ωt +ϕ)
根据能量守恒定律,系统的弹性势能为:E P 代入数据,从而解得:A =0. 204 m .
又因ω=
=FS =0. 5 J =
12
kA 2
k
=2 rad/s,t =0 时, x 0=-A ,从而解得ϕ=π. m
因此物体的运动学方程为:x =0. 204cos(2t +π) (SI 制)
第7章 机械波
习题参考答案:
7-5一平面简谐波沿x 轴正向传播,其振幅和圆频率分别为A 和ω,波速为u ,设t = 0时的波形曲线如图7-22所示.(1) 写出此波的波动方程;(2) 求距O 点分别为λ/8和3λ/8两处质元的振动方程;(3) 求距O 点分别为λ/8和3λ/8两处质元在t =0时刻的振动速度.
图7-22
解:(1) 以O 点为坐标原点,由图可知,初始条件为
y 0=A cos ϕ=0,υ0=-A ωsin ϕ
所以初相 波动方程为
(2)
x =
ϕ=
π
2
x π
y =A cos[ω(t -) +]
u 2
λ
8
处质点的振动方程为
y =A cos[ω(t -
λ/8ππ
) +]=A cos(ωt +) λω/2π24
x =
3λ
8
处质点的振动方程为
y =A cos[ω(t -
3λ/8ππ
) +]=A cos(ωt -) λω/2π24
(3) x 处质点振动速度为
υ=
∂y x π=-A ωsin[ω(t -) +] ∂t u 2
所以t =0时刻,x =λ处质点的振动速度为
8
υx =λ/8, t =0=-A ωsin(-
λ/8π2
+) =-A ω λ/2π22
同理可得t =0时刻,x =3λ处质点的振动速度为
8
υx =3λ/8, t =0=
2
A ω 2
7-7 声波的频率大约在20~2⨯104 Hz 的范围内.已知声波在0゜C 空气中的波速为331.5 m/s,在20゜C 水中的波速为1483 m/s.那么相应温度下声波在空气和水中的波长范围分别是多少? 解:因机械波的波长为λ=u .所以在0゜C 的空气中声波的最
ν
长波长和最短波长分别为
λmax =
u
νmin
=
=
331. 5
m =16.58 m 20
λmin =
u
νmax
331. 5
m =1.658⨯10-2 m 4
2⨯10
即在0゜C 的空气中,声波的波长范围大约为17mm 至17 m. 同理,在水中,
λmax =
u
νmin
=
=
1483
m =74. 15 m 20
λmin =
u
νmax
1483
m =7. 415⨯10-2 m 4
2⨯10
即在20゜C 的水中,声波的波长范围大约为74mm 至74 m
7-10如图7-23所示,两相干波源分别在P ,Q 两点,它们发出频率为ν,波长为λ,初相相同的两列相干波,设PQ =3λ,R 为
2
PQ 连线上的一点.求:
(1) 自P ,Q 发出的两列波在R 处的相位差; (2) 两波在R 处干涉时的合振幅.
图7-23
解:(1) 设两相干波的振幅分别为A 1和A 2,PR 之间的距离为r PR ,
QR 之间的距离为r QR ,相位差
∆ϕ=2π
r PR -r QR
λ
=2π
r PQ
λ
=3π
(2) 两相干波在R 点叠加干涉减弱,合振幅
2
A =A 12+A 2+2A 1A 2cos ∆ϕ=A 1-A 2
7-11如图7-24所示,S 1、S 2是两相干波源,相距1/4波长,S 1比S 2比相位超前π/2.设两波在S 1、S 2连线上的强度相同,均为I 0,且不随距离变化,问S 1、S 2连线上在S 1外侧各点处的强度I 1多大?在S 2外侧各点处的强度I 2多大?
图7-24
解:取S 1、S 2连线方向为正向,原点取在S 1处,如图所示.
A S 1发出的波的表达式为 cos[ω(t -u )] x >0⎪⎪
⎧
x
y 1=⎨
⎪A cos[ω(t +x )] x
S 2发出的波的表达式为
x -λ/4π⎧
A cos[ω(t -) -] x >⎪⎪u 2y 2=⎨
⎪A cos[ω(t +x -λ/4) -π] x
λ
4
λ
4
利用关系式u =λ, ωT =2π,则y 2的表达式可改写
T
x ⎧
A cos[ω(t -)] x >⎪⎪u y 2=⎨
⎪A cos[ω(t +x ) -π] x
λ
4
λ
4
在S 1外侧,x
u
u
以合成波的强度I 1=0. 在S 2外侧,x >λ ,
4
x x x
y =y 1+y 2=A cos[ω(t -)] +A cos[ω(t -)] =2A cos[ω(t -)]
u u u
I 2=
11
ρω2(2A ) 2u =4⋅ρω2A 2u =4I 0 22
方法二:求出在s1外侧时,
π
2π
∆ϕ=-
π
2
I 1=A 2=0
-
2πλ
() =-π,A =A 2-A 1=0λ4
在S2
(-) =0, A =A 1+A 2=2A 0
2λ4外侧时, I 2=A 2=(2A 0) 2=4I 0
∆ϕ2=-
-
λ
第9章 温度和气体物态方程
习题参考答案:
9-3 真空设备内部的压强可达到1.013×10-10 Pa ,若系统温度为300K ,在如此低的压强下,气体分子数密度为多少? 解:
pV =
m p m p m p
RT →=→N A =N A =n →n ==2.45⨯1010(m -3) M RT MV RT MV kT
9-6 一氢气球在20℃充气后压强为1.2atm ,半径为1.50m ;夜晚时温度降为10℃,气球半径缩为1.4m ,压强减为1.1atm.. 漏掉了多少氢气?
解:
m 1
RT 1M m
p 2V 2=2RT 2
M
m 1-m 2=0.32kg p 1V 1=
第10章 气体动理论
思考题
10-6 速率分布函数f (v ) 的物理意义是什么?说明下列各式的物理意义: (1)f (υ) d υ;(2)Nf (υ) d υ;(3)⎰f (υ) d υ;(4)⎰Nf (υ) d υ
υυ
1
1
υ2υ2
(5)⎰υf (υ) d υ/⎰f (υ) d υ
υ1
υ1
υ2υ2
解:速率分布函数f (υ) =
dN
,表示在υ→υ+d υ速率区间内单位速率区间所含Nd υ
的分子数占总分子数的百分比;
(1)f (υ) d υ=
dN
它表示在υ→υ+d υ速率区间内的分子数占总分子数的百分N
比;
(2)Nf (υ) d υ=dN 它表示在υ→υ+d υ速率区间内的分子数; (3)⎰f (υ) d υ=⎰
υ1υ2
υ2
υ2
1
υ1
dN
=N
⎰υ
dN
=
N
∆N 21
它表示在速率区间υ1→υ2内的分子数占N
总分子数的百分比;
(4)⎰Nf (υ) d υ=⎰dN =∆N 21它表示在速率区间υ1→υ2内的分子总数;
υ1
υ1
υ2
υ2
(5)⎰υf (υ) d υ/⎰f (υ) d υ=⎰υ
υ1
υ1
υ1
υ2υ2υ2
υ2υ2υ2dN υ2dN
/⎰=⎰υdN /⎰dN =⎰υdN /∆N 21
υ1υ1υ1
N υ1N
它表示在υ1→υ2速率区间内分子的平均速率。 习题参考答案:
10-1 体积为V =1.20⨯10-2m 3的容器中储有氧气,其压强p =8.31⨯105P a ,温度为T =300K,试求:单位体积中的分子数n 、分子的平均平动动能和气体的内能.
解:n =
p
=2.01⨯1026m -3, kT
k =
E =
3
kT =6.21⨯10-21J , 2
m 5RT 5
=PV =2. 49⨯104J
M 22
10-6 图10-6中I 、Ⅱ两条曲线是两种不同气体(氢气和氧气)在同一温度下的麦克斯韦分子速率分布曲线,试由图中数据求:
(1)氢气分子和氧气分子的最概然速率; (2)气体的温度.
图10-6
解:
由v p =2RT /M mol 可知,在相同温度下摩尔质量较大的气体,其最概然速率较小。由此可断定图中所标v p =2000m⋅s -1对应于氢气分子的最概然速率。
(1)v p H =2RT /M H =2000m /s , v pO =2RT /M O =(2)T =v pH ⨯M H /(2R ) = 481K
10-9 有N 个质量均为m 的同种气体分子,它们的速率分布如图10-7所示.
(1)说明曲线与横坐标所包围面积的意义; (2)由N 和υb 求a 值; (3)求速率在
2
v pH 4
=500m /s
υb 3υ
到b 间隔内的分子数; 22
(4)求分子的平均平动动能.
a 0图10-7
解: (1)
由图得分子的速率分布函数: a
υ (0
a
(υb
f (υ) 0 (υ>2υb )
图中曲线与横坐标所包围面积的意义:它表示在0→2υb 速率区间内的分子数,即为系统总分子数;
(2) 利用归一化条件:⎰f (υ) d υ=⎰
0∞
υb
2υb a a 2N
υd υ+⎰υ=1→a =
υb υb N N 3υb
(3) ∆N =3v b
2v b 2
Nf (v ) dv =υb υb
2
b
a a 7N d υ+⎰2N υ=N
υB
υb N N 12
3υ
(4) υ2=
m ⎰02N
2v b
v 2dN
2υb m υb 2a a 31
=(⎰υυd υ+⎰υ2d υ) =m υb 2
υb
20υb N N 36
第11章 热力学定律
习题参考答案:
11-3 气缸内贮有2.0 mol 的空气,温度为27℃,维持压强
不变,而使空气的体积胀到原体积的3倍,求空气膨胀时所作的功.
解: pV =νRT T 2=3T 1
3
A =p (V 2-V 1) =2νRT 1=9.97×10J
11-4 1mol 范德瓦耳斯气体等温地由体积V 1膨胀到V 2的过程中对外作功多少? 解:
p =
RT a
-2
V -b V
V 2
⎛1V 2-b 1⎫
⎪-a - ⎪V 1-b ⎝V 1V 2⎭
A =⎰pdV =RT ln
V 1
11-12 如图11-9所示,一容积为40L 的绝热容器盛有2 mol
的氧气,中间用一无摩擦的绝热活塞均分为A 、B 两部分. 开始时两边的压强均为1.013×105 Pa ,现使电流I 通过电阻r 缓慢加热A 部气体,直到B 侧体积缩小一半. 问:
(1)在无限短的时间dt 内,针对A 部气体的热力学第一定律的表达式形式如何?
(2)两部分气体最后的温度各为多少? (3)A 部气体吸热多少?
图11-9 习题11-12用图 图11-10 习题11-13用图 解:(1)dQ =dE +dA →I 2rdt =5Rdt /2+pdV
(2)B 部分中含有1mol 气体,进行的是绝热过程,设开始时温度为T ,体积为V ,过程结束后B 部分温度为T B ,体积为V ,根
2
据绝热过程方程TV γ-1=常量,有:
⎛V T B =T V
⎝B
⎫pV ⎛V ⎪⎪=R V ⎭⎝B
y
⎫
⎪⎪⎭
y -1
=322K
A 部分气体进行的过程较为复杂,但有p A =p B ,V A =3V B
T A =
p A V A p B V A
==3T B =966K R R
(3)A 部气体吸收的热量,等于整个系统内能的增量,故有:
Q =C v , m (T A -T ) +C v , m (T B -T ) =
55pV
R (T A +T B -2T ) =R (966+322-2) 22vR
=1.67⨯104J
11-13 0.32Kg 的氧气作图11-10中所示循环ABCDA ,设V 2
=2V 1·T 1=300K ,T 2=200K ,求循环效率. (已知氧气的定体摩尔热容的实验值C v.m =21.1J(mol ·K)
解:AB 为等温膨胀吸热A AB =Q AB =CD 为等温压缩放热A CD DA 为等体过程吸热Q DA BC 为等体过程放热Q BC
=Q CD =
=
V m
RT 1ln 2=17. 28J , M V 1
V m
RT 2ln 1=-11. 52J M V 2
,
m
C V , m (T 1-T 2) =21. 1J , M
m
C V , m (T 2-T 1) =-21. 1J M
=
η=
A AB -A CD 17. 28-11. 52
==15% 17. 28+21. 1Q AB +Q DA