岩体的变形与破坏的本构关系
第三章 岩体的变形与破坏
变形:不发生宏观连续性的变化,只发生形、体变化。 破坏:既发生形、体变化、也发生宏观连续性的变化。
1.岩体变形破坏的一般过程和特点
(1)岩体变形破坏的基本过程及发展阶段
①压密阶段(OA 段):
非线性压缩变形—变形对应力的变化反应明显; 裂隙闭合、充填物压密。
应力-应变曲线呈减速型(下凹型)。 ②弹性变形阶段(AB 段):
经压缩变形后,岩体由不连续介质转变为连续介质; 应力-应变呈线性关系; 弹性极限B 点。
③稳定破裂发展阶段(BC 段):
超过弹性极限(屈服点)后,进入塑性变形阶段。
a.出现微破裂,随应力增长而发展,应力保持不变、破裂则停止发
展;
b. 应变:侧向应变加速发展,轴向应变有所增高,体积压缩速率减缓
(由于微破裂的出现);
④不稳定破裂发展阶段(CD 段): 微破裂发展出现质的变化:
a. 破裂过程中的应力集中效应显著,即使是荷载应力保持不变,破裂
仍会不断地累进性发展;
b. 最薄弱部位首先破坏,应力重分布导致次薄弱部位破坏,直至整
体破坏。“累进性破坏”。
c. 应变:体积应变转为膨胀,轴向及侧向应变速率加速增大; ※ 结构不均匀;起始点为“长期强度”; ⑤强度丧失、完全破坏阶段(DE 段):
破裂面发展为宏观贯通性破坏面,强度迅速降低,
岩体被分割成相互分离的块体—完全破坏。
(2)岩体破坏的基本形式
①张性破坏(图示);
②剪切破坏(图示): 剪断,剪切。 ③塑性破坏(图示)。
破坏形式取决于:荷载条件、岩体的岩性及结构特征; 二者的相互关系。
①破坏形式与受力状态的关系: a. 与围压σ3有关:
低围压或负围压—拉张破坏(图示); 中等围压—剪切破坏(图示);
高围压(150MN/m2=1500kg/cm2)—塑性破坏。 b. 与σ2的关系:
σ2/σ3 8(包括σ2 =σ1):拉断破坏,破坏面∥σ1,破坏角0°; 4≤σ2/σ3≤8:张、剪性破坏,破坏角θ=15°。 ②破坏形式与岩体结构的关系: 完整块体状—张性破坏; 碎裂结构、碎块结构—塑性破坏;
裂隙岩体—取决于结构面与各主应力之间的方位关系。
2.岩体的强度特性
强度特性取决于:岩性、结构; 受力状态。
一组结构面岩体在三向应力状态下的破坏形式及极限强度性状。 极限应力比 n = σ1/σ3 (岩体破坏时的大、小应力
)
(1)当(45°-φ/2)-17
岩体沿结构面滑动破坏,
岩体强度受结构面的C i 、υi 控制;
C=0、α=(45°-υ/2)时,强度最小。随α增大或减小,强度增大。 (2)当α>(45°-φ/2)+27°
剪断完整岩石;
岩体强度受岩石的C E 、υE 控制;
岩体强度随结构面间距变小而降低。当间距足够大时,岩体强度接近岩石材料强度。
(3)当0
或(45°-φ/2)+17°
岩体强度与结构面和岩石的抗剪性能均有关,且当α由8°→0°及
42°→52°,强度随之增高。
3.岩体在加载过程中的变形破坏
(1)拉断破坏机制
①拉应力条件下的拉断破坏: 岩体单向受拉或负围压。
a. 与σ3垂直的裂隙,两端拉应力集中,最先拉断;
b. 只要应力达到抗拉强度,即使应力不再增加,破裂也要发展。 破坏准则:[σ3]≥ St ②压应力条件下的拉裂:
与σ1成一定交角的裂隙两端拉应力最高,形成平行于σ1的拉裂面。
a. 单向受压:[σ1] = 8St
b. 三向受力:(σ1-σ3)/(σ1+σ3)≥ 8St (2)剪切变形破坏机制与过程
①完整岩体的剪断破坏机制: a. 纵向张性微破裂发展(图示); b. 微观横向压碎代发展(图示); c. 切断“薄梁”,累进性破坏(图示);
②沿已有结构面的剪切破坏机制:
a. 平面摩擦:
层间错动面、剪性断裂、滑动面等。
破坏条件:剪应力≥结构面残余强度,S ≥σtg υS ; 荷载方向与结构面法线的夹角≥平面摩擦角υS 。 b.糙面摩擦:
爬坡-越过凸起体:爬坡角较小、法向应力较低;
抗剪强度 τ=σtg (υS +i) 剪胀→裂缝收缩,剪胀为负值。
剪断凸起体:爬坡角较大、法向应力较高。但即使是法向应力为零,
i ≥55°的凸起体仍会剪断;
抗剪强度 τ=σtg (υS )+C
凸起体刻痕或犁槽:
抗剪强度类似于剪断凸起体。 注意:
当σtg υS +C>τ>σtg υr (残余强度、峰值强度) ,可能挤入累进性破
坏(原因:凸起体应力集中);
凸起体的抗剪强度不均一,“各个击破”方式破坏,结构面突然丧失
稳定性,强度急剧降低,破坏具有突发性,迅速释放能量。
c. 转动和滚动摩擦:
上滑面运动轨迹—对角点P ;
对角线OP 为半径的圆弧线;
相当于滑块越过一个圆弧形凸起体,任意一点切线与剪切方向的夹角即
为该点的爬坡角或下降角。
过程:
起动摩擦角:υt =α=δ=tg-1a/b
起动后摩擦角:υt =δ-γ (γ转动角) 当对角线OP 直立时: γ=δ υt =0
此时,上滑面抬至最高点,岩块翻转,δ翻转角; 继续滑动--上下滑面间距缩短,υ为负值,滑面承受拉应力。
注意:
a. 翻转角δ
b. 分割碎块的结构面愈密(δ角越小),转动摩擦愈易发生; c. 转动剪切一旦起动,摩擦角随之降低,甚至为负值;
d. 碎块边角越多(趋于圆球形),翻转角越小,甚至接近0°。此时,
转动摩擦可变为滚动摩擦。
(3)剪切发展过程中的累进性破坏
岩体应力一旦超过其长期强度,则进入累进性破坏阶段。 此时,平面滑动强度相当于残余强度;
糙面摩擦(或不连续结构面)强度则高于残余强度。
①累进性破坏:
a. 结构不均一,剪应力集中不均一, b. 各凸起体强度不同;
c. 各凸起体强度降低速度不一。 ②应力-强度关系类型:
a. 突破口处的剪应力>岩石的极限强度:突然破坏,时间短; b. 长期强度
c. 突破口处的剪应力
工程年代内某一阶段将破坏,取决于强度降低速度(外营力);
d. 突破口处的剪应力≤长期强度:工程年代内不破坏。 ③如何确定剪应力与长期强度的关系:
a. 裂面连通率>50%:不考虑间断处(凸起体)的C 值; b. 长期稳定,只考虑一级平缓起伏角; 短期稳定,可考虑次级较陡的凸起体; c.K C ≥3.5~4.0
(3)摩擦滑动过程中的粘滑与稳滑 ①基本特点与产生条件:
a. 稳滑:缓慢、持续地滑动,剪切位移无突变;
应力不发生突然释放(应力降),不产生振动。
多发生在低围压条件下。
b. 粘滑:间歇性、跳跃性滑动,剪切位移发生突变;
产生很大的应力降(突然释放应力)和振动。
多发生在高围压条件下。
注意:
含有蒙脱石等膨胀性粘土矿物、或含水且透水性低,高围压
下仍可表现为稳滑;
高温、高空隙压力,可使发生粘滑的围压条件提高。
②粘滑产生的机制:
结构面的摩擦阻力急剧降低,引起岩体突然失稳。 a. 热软化效应:滑动面温度升高、抗剪强度降低; 静摩擦>>动摩擦
突然滑动前应有稳滑阶段(为证实)。
b. 嵌入蠕动效应:较硬的凸起体逐渐嵌入对盘较软岩体,“刹车”形成
“锁固”效应;
静摩擦>>动摩擦 c. 脆性破坏:剪断“凸起体”; 间断“锁固段”。
.岩体在卸荷过程中的变形破坏
卸荷:①临空面附近岩体应力重分布导致应力集中效应;
②差异回弹在岩体中形成残余应力体系; (1)差异卸荷回弹造成的张性破裂
①岩体材料性能差别;
②应力历史不同(颗粒和胶结物的受力不同);
③裂隙端部的扩展机制;
4
2)差异卸荷回弹造成的剪切破裂
①岩芯裂饼现象:
(
力学机制:
a. 岩柱受根部约束,不能充分回弹。回弹的充分程度随距受限面高度h 增加;
b. 受限面只能约束一定高度岩柱回弹,超过某一临界高度h 0的岩柱已充分回弹(取决于岩性、岩柱直径);
c.岩柱短轴垂面上的残余法向压应力与受限面上的残余剪应力的关系(上图) ;
当岩柱边缘的最大剪应力突破岩石的抗剪强度,沿受限面迅速剪断,破裂面向岩柱中心发展,剪应力集中也随之向岩柱中心转移,直至剪断。
所以,一定的地应力环境、同类岩石的岩饼,厚度与直径的比值基本一致。
②坡脚根部的差异回弹:
(3)河谷卸荷变形破裂发育的基本模式
①宽谷: 边坡—水平位移;
底部—隆起、逆冲、形成空洞;
②窄谷:
边坡—水平剪切位移;
坡脚、谷底--高地应力集中,存积很高的应变能。
③其它类型(图示)???
4.岩体在动荷载作用下的的变形破坏
动荷载—在岩体中传播的应力波。
①地震、爆破:岩体存在阻尼,由此激发的应力波最终逐渐消失; ②机械振动:应力波以强迫振动方式传播(干扰力),运动频率稳定;
(1)动应力与动参数之间的关系
①纵波在岩体中传播引起动态正应力(拉、压): σd ~质点加速度a P 、振动频率f P 、波速c P 、弹模E ; ②横波在岩体中传播引起剪应力:
τS ~质点加速度a S 、振动频率f S 、波速c S 、刚度(剪切模量)G ;
(2)岩体结构对应力波传播的影响
应力波穿过地质界面,产生透射波应力σt 、反射波应力σr 。
σt 、σr ~两侧介质性质(弹模及密度E 1、ρ1,E 2、ρ2)的差异。 ①应力波由硬质岩体传入软质岩体,即E 1>E2(图示):
反射波引起拉应力(σr 为拉应力),界面附近张性破裂; ②应力波由软质岩体传入硬质岩体,即E 1
反射波应力σr 为压应力,对稳定性无明显影响; ③应力波穿过软弱带(图示):
应力波的反射机制和低强度岩石吸收大量能量,软弱带对应力传
播起屏蔽作用。
(3)动荷载作用下岩体破坏特征
①触发效应:
a. 稳定性接近临界状态;
b. 对振动特别敏感的岩土体(保水的碎裂岩体及松散岩体、保水疏松
砂土、敏感粘土);
②累积效应:
多次位移积累,最终导致破坏。
5.岩体变形破坏过程的时间效应
(1)岩体具有流变特性
蠕变:在恒定荷载作用下,变形随时间持续发展;
松弛:在变形恒定的条件下,岩体内的应力随时间逐渐降低。 (2)岩体(粘弹性介质)蠕变发展过程
①减速蠕变—相当于压缩变形阶段; ②等速蠕变—相当于稳定破裂发展阶段; ③加速蠕变:
应力超过长期强度,进入累进性破坏阶段。
6.空隙水压力在岩体变形破坏中的作用
空隙、孔隙及裂隙中的地下水效应:
①机械、物理及化学作用—岩性不断变化、稳定性不断下降; ②力学作用—改变作用双方的受力状态。 (1)有效应力原理在岩体中的适用性
①裂隙岩体:
a. 结构面上的正应力σS =σ-σW (有效应力);
b. 剪应力τS =τ(空隙水压力变化对结构面上的剪应力无影响); c. 抗剪强度: 天然:τ=σtg υ+C
饱水:τS =σS tg υ+C = (σ-σW ) tgυ+C
强度降低 Δτ= -σW tgυ
②孔隙岩体:
有效应力原理应用于空隙岩体时,须考虑孔隙水压力作用的有效面
积系数η。
有效应力σS =σ-ησW
抗剪强度τS = (σ-ησW ) tgυ+C 有效面积系数η(0~1):η=1-B/B C B=E/3(1-2μ)
B,B C —岩体、岩块的体积弹模;
混凝土η=0.84 花岗岩η=0.65
软弱岩体:低应力η=0.5~1
高应力有效应力不适用。
注意:研究破坏问题时,无论是裂隙岩体还是孔隙岩体,η=1; 研究变形问题时,裂席岩体,η=1; 完整岩体,η
(2)引起空隙水压力变化的因素
①气象、水文条件变化(降雨、水库蓄水„„):
导致地下水位大面积变化;
空隙水压力变化滞后于气象水文条件的变化。 ②岩体受力状态的变化:
a. 饱水土体:
保水土体所承受的附加应力P 由颗粒和水共同承担(有效压力
P s 、中性压力P We ),由附加应力引起的中性压力P We 区别于土体中原有的静水压力,称之为超孔隙水压力(或剩余孔隙水压力)。
受力前(孔隙水压力) τS =σS tg υ+C = (σ-σW ) tgυ+C 受力后(超孔隙水压力)τ
S
=(σS -σWe )tg υ+C
= (σ-σW -σ
We
) tgυ+C
排水:σ
We
→0、σS →σ;
变化过程取决于—加载速率、岩土体透水性、
b. 岩体:
裂隙发育,透水性较好;
静力—难以形成很高的超孔隙水压力;
动荷载可形成很高的瞬时超空隙水压力,岩体强度急剧降低。 ③岩体变形破裂:
a. 饱水封闭条件:体积膨胀→孔隙水压力降低为负值→有效应力增加
岩体强度“膨胀强化”;
b. 非封闭条件:
变形速率≤进出水速率:空隙水压力不变,岩体抗剪强度不变; 变形速率≥进出水速率:“膨胀强化”后孔隙水压力迅速上升; c. 水击机制: