工程电磁场微波分光仪实验2
布拉格衍射实验
本实验仿照X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理，人为的制作了一个方形点阵的模拟晶体，以微波代替X 射线，使微波向模拟晶体入射，观察从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条件，即布拉格方程。
实验步骤：
1. 将模拟晶体球应用模片调得上下左右成为一方形点阵；
2. 模拟晶体架放到小平台上时，使模拟晶体架晶面法线一致的刻度与度盘上的0刻度一致；
3. 晶体架晶面法线与入射线夹角为30度，活动臂与入射线为60度；
4. 逆时针转圆盘，改变入射角，一次转2度；
5. 逆时针转活动臂，一次转4度；
6. 记录电压表示数，直到入射线与活动臂成140度；
7. 绘制布拉格衍射曲线。
布拉格衍射曲线
电流3035404550
入射角55606570
圆极化波左旋/右旋
圆极化/ 左旋/右旋
当无线电波的极化面与大地法线面之间的夹角从0～360°周期的变化，即电场大小不变，方向随时间变化，电场矢量末端的轨迹在垂直于传播方向的平面上投影是一个圆时，称为圆极化。在电场的水平分量和垂直分量振幅相等，相位相差90°或270°时，可以得到圆极化。
圆极化，若极化面随时间旋转并与电磁波传播方向成右螺旋关系，称右圆极化；反之，若成左螺旋关系，称左圆极化。
实验步骤：
1. 辐射喇叭为圆锥喇叭（电磁波极化天线），接收喇叭为矩形喇叭；
2. 辐射喇叭旋转45度，使内部介质片与喇叭垂直轴线成45度角，理论上满足了圆极化波幅度相等的条件；
3. 观察表头示数，同时旋转接收喇叭，如果当接收喇叭旋转到任意角度时其示数基本一致，就实现了圆极化波；
4. 如果表头示数差别很大，调整辐射喇叭的角度，直到接收喇叭旋转到任意角度时表头示数基本一致。
5. 根据圆极化波的左旋、右旋特性来判断左旋、右旋圆极化波。
圆极化波反射/折射
本实验由于验证右旋圆极化波经过反射后成为左旋圆极化波，而折射进入另一媒质时仍为右旋圆极化波。辐射的右旋圆极化波必须用右旋圆极化天线接收，若用左旋圆极化波天线接收时，接收天线为零。反之亦然。
实验步骤：
1. 接收喇叭、辐射喇叭均为圆锥喇叭；
2. 接收喇叭与辐射喇叭的内部介质片与喇叭垂直轴线成45度角，注意左旋与右旋；
3. 半透射板平面与小圆盘上的0-180刻度一致，90刻度与半透射板的法线方向一致；
4. 选定一入射角，匀速转动活动臂，观察表头示数变化，以此证实右旋圆极化波经过反射后成为左旋圆极化波，折射进入另一媒质时仍未右旋圆极化波；辐射的右旋圆极化波必须用右旋圆极化天线接收，若用左旋圆极化波天线时，接收天线为零。
电磁波极化天线是由方圆波导转换、介质圆波导和圆锥喇叭连接而成。
介质圆波导可做360o 旋转，并有刻度指示转动的角度，当TE 10波经方圆波导转换到圆波导口面时则过渡为TE 11波，并在介质圆波导内分成两个分量的波，即垂直介质片平面的一个分量和平行介质面的一个分量。产品设计为频率在9370MHz 左右，使两个分量的波相位差90o ，适当调整介质圆波导（亦可转动介质片）的角度使两个分量的幅度相等时则可得到圆极化波。
当圆极化波辐射装置方圆波导（如图47）使TE10的EY 波过渡到TE11成为ER 波后，在装有介质片的圆波导段内分成Et 和En 两个分量的波，因Et 和En 的速度不同，即Vc = Vn > Vt =VC/ r ，当介
质片的长度L 取得合适时，使En 波的相位超前Et 波的相位90˚，这就实现了圆极化波相位条件的要求；为使En 与Et 的幅度相等，可使介质片的n 方向跟Y 轴之间夹角为α=±45˚，若介质片的损耗略去不计，则有Etm=Enm=1/ 2Erm ，实现了圆极化波幅度相等条件的要求（有时需稍偏离45˚以实现幅度相位的要求）。
为了确定圆极化波右旋、左旋的特性把n 转到Y 方向符合右手螺旋规则的波，定为右旋圆极化波；把n 转到Y 方向符合左手螺旋规则的波，定为左旋圆极化波。
本组件中介质片长度L 已定在适合于9370MHz ±50MHz 的带宽范围内工作，其椭圆率≥0.93。 ΛΛΛΛΛ
波极化天线除作为圆极化波工作外，也可作线极化波、椭圆极化波工作使用。作为线极化波工作时，介质片n 与Y 轴相垂直（或平行）。作为椭圆极化波工作时，介质片n 与Y 轴夹角可在α=0~45˚之间。
图47 圆极化波辐射（或接收）装置
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